.MTEz.Mjk0NDQ

256

MOUVEMENT VIBRATOIRE

valeur de la masse M qui la rendrait inapplicable, nous supposerons

X=0,

0>

et les limites ci-dessus deviendront et 1; ainsi l'amplitude des oscillations sera au plus doublée, et au moins augmentée de moitié par l'effet du contre-poids. La recherche du maximum de b, par rapport à x conduit à l'équation biquarrée : x,,

(4111.

pfl

/B

5

de

G

4n2u0c,= o

du'

.=..- 0

x=l,

xtr,

(2n

[tang

2n

(2n-1-1)2

)=

sera représenté par

c= II0e2nx

36"2E'01.5 1321 B/

(H,

étant données par

sin cc,1+ J cos

rr2e2./)

(112e'2n/ B/4 0,0044 W 1-1-

BI

et o,007Éito2

FI d'e 4neec2n

avec les conditions

dx""

4nto2)= 1(a2,

d'où

J,

Bi'

0,

=

EI,

qui est environ égal aux -1 du précédent. La fonction c, sera donnée par l'équation

o,

(I, sin

fc-, 4ne

d2

J, cos a,4/)(a2 il

.1,(0,--Gnw2)=. 0,

11') (ce, + -fc>ï 4ntj)

H26.2/

s'=.l\ïu71-u2l= o,661

Si l'on adapte le contre-poids M ., on a x'= o,

,x,

J

sin 042x

H,. + 11'2n+ 'Ir 27t =

5

Dans le cas où M= o, on a

Maximum de b, =

1)2

Si l'on pose

les constantes 1-1,

Maximum de b1=.

to,taV PL

w(2ni)

tang

1)/

2p Sx

a2.-0=

(a2.+1

dX

EPni 47/2w2

qui a toujours une racine réelle. On déduit de là

6 --1-B/

257

DES BIELLES.

sin

(c'2,2+1

I, sin a,/ 913

Enfin

a,+, a, 1 C2n

et.-1-1 ("7.-1 4a2

4,22

e.21

(e.2./

ecqax

sin a,x

e-27.1

sin a/ )

Ces formules sont en défaut lorsque n

o

le plus