.NTE1NQ.MjYyNDk4

Cette dernière information, (normalisée par la vitesse du son dans un matériau équivalent de porosité nulle E tableau 2) est à peu près proportionnelle à 280/N^ et 280/N3 (Figure 8). Les coefficients de régression et de corrélation obtenus dans les deux cas sont reportés au tableau 3, où il est clair que le paramètre N3 (temps de traversée du champ par le front jusqu'à stabilisation pour une propagation avec réflexion isotrope) reflète le mieux la vitesse du son réelle. En effet, il faut noter qu'une relation exacte entre paramètre géodésique N et vitesse du son serait du type: v = 280 v N o v/v et 280/N représentant la vitesse relative du front dans un milieu O poreux (comparée à celle d'un milieu dense) mesurée expérimentalement (v/v ) ou dans le cadre de notre modèle (280/N). o Il convient toutefois d'être prudent pour une description correcte de la réalité (la vitesse du son dans les pores n'est pas rigoureusement nulle - les essais physiques sont tridimensionnels, ce qui conduit à l'existence de chemins plus nombreux à porosité donnée que dans les simulations bidimensionnelles qui peuvent conduire à un blocage du front). Il en résulte que: {N 2D ^ N 3D 1 N 2D < N 3D 3 3 On peut donc supposer qu'une estimation directe de dans R3 conduirait à une meilleure relation entre les deux types de vitesse relative. 22