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Annales des Mines (1861, série 5, volume 20)

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CONSIDÉRÉE AU POINT DE VUE MÉCANIQUE.

DE LA CHALEUR

588

fonction de T. Mais quant à la détermination de Ç, elle exigerait des expériences qui n'ont pas été exécutées

jusqu'à ce jour. 59. Remarque relative

à la chaleur latente d'une vapeur.

-

Supposons qu'un kilogramme d'eau à zéro soit trans-

formé en vapeur saturée sous la pression p et à la

température- correspondante T, et soit z la proportion d'eau en suspension qu'elle renferme. La chaleur totale de la masse égale à. 606,6 + 0,505 T se composera de ET augmenté de là quantité de chaleur nécessaire pour transformer en vapeur théorique ou gazeuse le s). Si nous appelons x cette quantité rappoids portée à l'unité de poids, on a zT=606,6 +0,305 T, d'où 606,6 + 0,305 I X

1E

Si l'on remarque que e est une fraction très-petite par rapport à 6o6,6, on peut écrire Mut simplement x= 606,6(1

)

o ,3o5 T.

Et en retranchant T de cette expression on trouve pour la chaleur latente de la vapeur théorique y 40. Rapport entre les deux volumes du meme poids de vapeur' maintenue à la même

606,6 (

z)

V

Nous avons admis que la vapeur, en se détendant dans 41. De la détente

les cylindres de machines à vapeur, doit être considérée comme n'éprouvant aucune perte ou gain de chaleur de la part des corps environnants. Partant de ce principe, soient t la température d'une masse de vapeur correspondant à un kilogramme, p la

pression de cette vapeur, T la température de la vapeur dont le maximum de pression serait mesuré par p, y la proportion d'eau vésiculaire ou globuliforme renfermée dans la masse de vapeur, c la chaleur spécifique théorique de la vapeur supposée constante (17), r la chaleur latente de la vapeur à 1°.

Si la température augmente de.di, l'accroissem eut de la chaleur sensible de la vapeur théorique sera c (1y) dt pour]: eau en suspension ydt. Mais la quantité dy Se volatilise, et absorbe la d'eau en suspension quantité de chaleur dt rdy proportionnelle au travail moléculaire qui a été vaincu ; on a donc

dQ = - y ) édt+ ydt

1,2932 à

1,2932

rdy

pdv.

On peut sans inconvénient, en raison de la petitesse de y, réduire cette formule à là suivante : dQ

vP10333 1. = 10333

(9) 1 -H0,00367/

membre de cette formule va en diminuant quand p augmente ; l'hydrogène paraît seul former une exception à cette règle.

1,2932

1 + 0,00à67/x 10333 d'où

Pour la plupart des gaz et des vapeurs le premier

0,695T.

Soient y, le volume occupé par i kilogramme de vapeur à la température t sous la pression p, T la température correspondant a la saturation sous la pression p et à la densité rapportée à celle de l'air, on a

température, lorsqu'on fait varier la pression.

589

c'dt rdy

pdv,

dans laquelle on ne conserve le terme rdy qu'en raison

de la valeur numérique considérable de r par rap,

,

port d.

de la vapeur

une 'hi'