Révisions de la page | Historique de transcription | Annales des Mines (1862, série 6, volume 1)

6o o

d'où A

na L'INJECTEUR 1JE M. GIFFARD.

EFFETS MÉCANIQUES

12,24, z=48,77, Y = 0,6761. D'autre part le

poids de vapeur qui s'écoule étant sensiblement le même que si l'écoulement avait lieu dans l'atmosphère, on a q-_,_-

o,00381, d'où Q = 0,0466 et enfin h=5,56. Les deux valeurs numériques de h que nous venons de trouver, sont très-sensiblement égales à celles que donne l'expérience ; cependant elles sont un peu plus fortes, cela tient d'abord à ce que nous avons négligé les frottements dans le tuyau d'élévation, et les pertes de force vive dues aux changements brusques de section dans le trajet de l'eau de la bâche (l'alimentation à l'appareil, et pour tenir compte

de ces éléments, il faudrait multiplier Q dans l'équation (18) par un facteur plus grand que l'unité. De plus, l'instabilité du jeu de l'appareil pour des hauteurs d'aspiration voisines de la limite, peuvent fort bien s'opposer à ce que l'on puisse s'approcher de très-près de cette limite. L'accord sensible que nous venons de signaler entre l'ex-

périence et la théorie paraît indiquer que la formule ti61 qui résulte d'une .assimilation hypothétique, représente d' une manière satisfaisante la relation qui existe entre Y et z', pour les valeurs de ces variables comprises entre les limites de l'application. Supposons que le récepteur soit 14. Du récepteur. placé verticalement, qu'il ait la forme légèrement conique qui lui est propre, que sa petite ouverture, munie extérieurement d'une embouchure évasée, ait le même diamètre que la lance >ou la gerbe, enfin qu'il communique par un tuyau avec la partie inférieure d'une capacité contenant de l'eau, dont la pression soit maintenue à n' atmosphères, et qui débite à mesure par un moyen quelconque l'eau qu'elle reçoit de l'injecteur. Nous ferons abstraction de la soupape de refoulement dont nous n'avons pas à nous occuper. Pour n' 1, le récepteur n'aura aucune influence sur la

gerbe qui conservera sa forme géométrique sur une certaine longueur, au delà de laquelle elle s'épanouira en une

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masse de globules distincts. Si l'on fait croître n', la gerbe éprouvant une résistance plus considérable dans son mouvement, tendra à se dilater en perdant de sa vitesse longitu-

dinale. Pour une valeur de n' suffisamment grande, il se produira un remous dû à la collision de la gerbe avec la masse .d'eau qu'elle renouvelle sans cesse. Le niveau de ce remous ira en s'élelevant à mesure que n' augmentera, et lorsqu'il aura atteint l'embouchure, l'introduction sera sur

le point de ne plus pouvoir se faire. Actuellement, si la gerbe était liquide, le remous disparaîtrait, et l'on retomberait sur le -fonctionnement des ajutages divergents. Mais comme la densité de la gerbe est inférieure à celle de l'eau, le rapprochement de ses éléments matériels qui doit la transformer en liquide, correspond à une perte de travail ou de force vive dont il faut tenir compte. Il peut se faire d'ailleurs, comme nous allons le voir, qu'en réduisant l'orifice du récepteur, l'introduction puisse s'obtenir pour une pression supérieure à la limite, ci-dessus de n', ce qui s'accorderait avec les faits observés. AdMettons que l'ouverture d'arrivée de l'eau dans la capacité soit assez grande pour que la vitesse correspondante soit négligeable. Désignons par u la vitesse de la première tranche liquide au delà du remous, et conservons les notations adoptées plus haut ; on a, en négligeant l'influence dc la pesanteur, ce qui est permis, te>.

p

2g

£5.

-

d'où (a)

(220

U)

pzg

n'p

2gp

(u)

u)2

1)

(-n'

,

P

et

u

n 1

2YP (-P w2

La seconde racine seule est admissible, car la formation du du remous suppose w > u.