Journal des Mines (1810, volume 27)
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SLT11 LA QUANTI-d: D'EAU EN VAPEUR
La vapeur, en arrivant clans une portion de
iion de den- l'atmosphère , y déplace une quantité d'air d'une site.
force élastique égale à la sienne, et comme elle est plus légère que l'air, cette portion se trouve diminuée de poids, et par-conséquent de densité. Pour nous faire une idée exacte de cette di-
minution, et pour en avoir le valeur, prenons
un exemple. Supposons que la hauteur du baro-
mètre en pleine atmosphère soit de 0,76 mèt.
et que la force élastique de la vapeur y soit 0,02 mèt. (ce qui est réellement le cas quand l'hygromètre est à 900, le thermomètre étant à 24).
D'après les expériences de Saussure et Dalton,
lorsque de l'air et de la vapeur sont mélange, dans un espace ouvert, les forces étas7 tiques de ces deux fluides se réunissent pour faire équilibre à la pression de l'atmosphère. ,Cette pression étant ici de 0,76 mètres, et la force élastique de la vapeur étant 0,02 , il restera 0,74 pour la force de l'air sec. Imaginons maintenant qu'une portion de cette atmosphère soit renfermée dans un espace limité, dans une chambre parfaitement close, par exemple ; le baromètre s'y tiendra partout à o,76 mèt. Qu'on sépare actuellement, 'par la pensée, la vapeur de l'air, et qu'on les tienne
séparés à l'aide d'une cloison imaginaire et mobile ; cette cloison sera poussée d'un côté par le ressort ou la force élastique de l'air sec,
et de l'autre par la force de la vapeur : lorsqu'elle
sera fixée, l'équilibre sera rétabli, les deux forces seront égales, et le baromètre se tiendra encore à 0,76 mèt. , tant dans la partie occupée par l'air sec que dans celle remplie de vapeur. Dans le nouvel état des choses,
CONTENUE - DANS L'ATMOSPHÈ11
cette hauteur barométrique représentera 1.&
force de chacun, des deux fluides celle de l'air ne l'était auparavant que par 0,74 mèt. ; et, comme la quantité d'un gaz res:
tant la même, le volume occupé est en raison inverse du ressort, il en résulte que le volume actuel de l'espace rempli d'air sera au volume primitif comme 74 à 76 : c'est-à-dire, que si la chambre est divisée en 76 parties égales, l'air sec en occupera 74 : les deux autres seront.uniquement remplies par la vapeur ( on suppose qu'elle puisse supporter cette pression sans se résoudre en eau ; ce qui est admissible, puisqu'il suffit de porter la température à 1000, pour que cela ait lieu). La nouvelle distribu-
tion des deux fluides n'aura apporté aucun
changement dans leur poids : 'voyons ce qu'il est. Admettons qu'une des 74 parties d'air sec pèse un kilogramme ; le poids total de ce gaz sera 74 kilogr. Si les deux autres compartimens étaient remplis du même fluide, le poids de la matière renfermée serait de 2 kilogrammes ; mais comme cette matière est une vapeur dont
la pesanteur spécifique est moindre dans le
rapport de 5 à 7 , son poids ne sera évidemment que dei- 2 kilogr. Ainsi, le poids total des deux fluides sera 74 + 2 celui de l'air sec qui aurait entièrement rempli l'espace qu'ils occupent eût été de 74 2; la différence de poids sous le même volume, c'est-à-dire, la diminution de densité seradonc ici de kilogr. sur 76, ou bien de sur 1. Si la force élastique de la vapeur dans Pat- mosphère eût été de o,o3 mèt, et l'indication. D cl 4