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DE LA CRISTALLISATION.

THÉORIE

grande des globules. Ici, où nous considérons l'action dynamique de la matière ,cette loi là ne peut point avoir lieu. Quand des matières diverses manifestent des attractions différentes les unes sur les autres , l'intensité de Cette at-

traction dont le mouvement est l'effet, doit se mesurer par la distance à laquelle cette attraction agit ( lors même qu'elle n'agit immédiatement qu'à de très-petites distances ) , et dans ce cas, l'étendue de la sphère d'activité détermine l'aplatissement. Quand les deux globes, dont A et B fg. 2, représentent les grands cercles , se rappro-

chent par suite de leur attraction , on peut

imaginer , relativement à la force qui les meut, ou. qu-é toutes les forces particulières de leurs parties soient également partagées à la surface, et que de là elles agissent extérieurement , ou qu'elles soient réunies aux centres. Si les deux

globes ne se touchent qu'à un seul point, les

deux points de ces deux cercles , lesquels sont situés aux deux côtés de ce point de contact, ne se trouveront qu'à une très-petite distance de ceux qui sont vis-à-vis d'eux à l'autre cercle mais lorsque par un rapprochement ultérieur, le plan de contact s'accroîtra. ( troisième

proposition ), alors aussi la distance qui sépare l'un de l'autre ces points immédiatement adjacens aux points des plans des cercles , lesquels sont entrés les derniers dans la ligne de contact ts, sera aussi augmenté nécessairement. Car la distance qui sépare ces points l'un de

l'autre , se mesure en s par l'angle ks

Z dont

le sommet est à l'extrémité s de la ligne de con-tact ; et ces deux points opposés sont les deux

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premiers points des deux côtés qui renferment l'angle ; ces deux côtés s k et s I sont les tan-

gentes des deux cercles , tirées du dernier point s de la ligne ts qui coupe le plan d'aplatissement. Or cet an glekst, 2 m est égal

au double de l'angle d'aplatissement a. Car en

= tirant s x parallèle à B A, on aura u in+ i, donc 2 u 2 in. Or l'angle u= l'angle a, dune 2 71-1 = 2 a. Conséquemment c'est en rai-

son du sinus du double de l'angle d'aplatisse-

ment qu'augmente la distance de ces deux

points placés vis-à-vis l'un de l'antre en s sur les globes qui s'aplatissent ; ce qui peut s'exk primer par cette proportion A 7': Mais on a aussi sr = rA x tang. e, donc de mêmey l= y s X tang. a. Or on peut supposer que la hauteur y s du très-petit triangle k s est ici toujours la même pendant que l'aplatissement change , et nous l'évaluerons à une unité d'espace afin de pouvoir Mesurer la distance ki par des unités. d'espaces semblables.

Donc la distance des deux points les plus

proches place's vis-à-vis sur deux cercles qui

se touchent , ou k t est égal à la tangente a

exprimée en valeur de y s. Si l'on ne veut pas , l'équation devient une équation fairey s de proportion. 12. Dans une attraction déterminée des globules' de ,fbruzation , leur rapprochement ou leur aplatissement durera ainsi jusqu'à ce que le rayon de la sphère d'activité de cette attrac-

tion soit égal à 2 tang. e; car alors un plus

grand intervalle entre les parties opposées les plus proches des deux globes doit mettre un terme à l'action de leurs forces attractives