Journal des Mines (1813, volume 34)
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sun LA nÉrt.Exiox DU CALORIQUE-.
en sera encore, de même , si ce corps n'ayant pas un, .pouvoir réffichissant absolu , on a
n'aura pas ; comme le corps A , un pouvoir réfléchissant absolus, il partira des points de
T' --=T; ciç;,3.1,.es-tune suite de ce que, à mesure
que le polit/air lee:ohissant de A diminuera -son pouvoir drniSSif et son pouvoir absorbant augmenteront (1). Mais les choses se passeront évidemment d'une manière.différente , si , dans la même supposition , on a
T, ou T' <T.
De ce qui précède, nous pouvons déduire les trois principes suivans Si un corps A , étant à une température quelconque T' , et ayant un pouvoir réflé-
chissant absolu , occupe un espace e ; et si tous les points de l'espace environnant E sont
à une même température T, on pourrt supposer que les rayons. du calorique traversent l'espace e, suivant tontes les directions imaginables, comme si cet espace était parfaitement libre. 20. L'espace e pourra encore être supposé traversé librement par les rayons du calorique, si , toutes choses égales d'ailleurs, on substitue au corps A un corps B, qui n'aura pas un pou-
voir réfléchissant absolu , mais' qui sera à la température T de l'espace E; en sorte que de
chaque point de l'espace e, occupé par le
corps B, ii partira autant de rayons de calorique , que quand cet espace était libre et à la température I. 3°. Enfin , si l'espace e est occupé par un
corps C, qui, étant à une température T', (i) Voyez le l'raité de physique de M. lIafiy , tom. Pag. 89, it
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SUR LA IdFLEXION DU CALORIQUE.
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cet espace plus ou moins de rayons que quand il était libre , et à la température T, suivant
qu'on aura r
T ou T'
T,
Nons pensons qu'en ajoutant ces principes à ceux qui sont déjà- connus , il sera fàcile d'expliquer les phénomènes de manière à sauver toute difficulté.
Pour en fournir d'abord une preuve , supposons qu'un corps Q , ayant une température T, soit placé au milieu d'un espace E,
qui serait à la même température ; ce corps ne pourra ni se refroidir, ni s'échauffer. Mais , température s'abaissera dès qu'on lui présen-
tera un corps Q', qui sera moins chaud que
lui , parce qu'il perdra aux échanges qu'il fera avec-V. Nous observerons ici.que la théorie
serait prise en défaut , si l'on se. bornait à avàir égard aux échanges qui auront lieu
entre/ Q et V. En effet, au moment on V est présenté .à Q, ce dernier corps ne semblerait pas devoirse refroidir, puisqu'il n'envoie pas plus de rayons de calorique que l'instant d'avant, et qu'alors il a l'avantage de recevoir de Q' du .calorique rayonnant. Cette objec-
tion tombe,. d'elle-même', aussitôt que l'on fait attention que des points de l'espace e, occupé
par le corps V, il part moins .de rayons de calorique que quand Cet espace était libre. Le corps Q' doit être ici assimilé au corps C (troisièmeprincipe), lorsqu'on a T' <T. En partant de ce même principe, on prouverait aisément que Q' étant toujours moins chaud que Q, s'il était cependant plus chaud .que