Journal des Mines (1814, volume 36)
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SUR LA énALEUR
qu'ils émettent tous des qualités égales de chaleur; il s'ensuit donc que la somme des produits tels que a 8, étendue à toute la surface du vase , sera ég.,ie au facteur a, multiplié par l'aire d'une sphère dont le rayon est pris pour unité. Donc, en appelant e le rapport de la circonférence an diamètre , et observant que ira- est l'aire de la sphère, nous aurons 47r a pour
la quantité de chaleur qui arrive au point 0; et l'on voit que cette quantité est indépendante de la position du point O, ce que nous voulions démontrer. On peut aussi remarquer qu'elle ne dépend.
pas de la forme ni des dimensions du vase
- d'où il résulte que, si le vase est vide d'air, et
qu'on vienne à en augmenter ou diminuer la capacité, la température marquée par un thermomètre intérieur demeurera toujours la même; et c'est, en effet, ce que M. Gay-Lussac a vérifié par des expériences susceptibles de la plus grande précision. Ces expériences détruisent l'opinion d'un calorique propre au vide ; elles montrent, en les rapprochant de ce qui précède, qu'il n'y a dans l'espace d'autre calorique que celui qui le traverse à l'état de chaleur rayonnante émise par les parois environnantes. Quant aux changemens de température qui se manifestent, lorsqu'on augmente ou qu'on diminue tout à coup un espace rempli d'air, ils sont uniquement dus au changement de capacité calorifique que ce fluide éprouve par l'effet de la dilatation ou de la compression. Sue point O, que nous avons considéré précédemment, était pris sur la surface intérieure du vase, la quantité de chaleur qu'il reçoit de
RAYONNANTE.
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tous les autres points de cette sur 'ace, serait égale à la constante a, multi pliée par Paire de la demi-sphère dont le rayon ést un, et nen pas par l'aire entière de cette Sphère , 'connue dans le cas précédent. Ce 'fn.àduit 2 1T a est 'aussi égal à la somme des rayons calOrifiqUes
émis dans tous les sens par le point Ô; d'bli
il suit que chaque point des pareis du vase étiiet à chaque instant une quantité de chaleur égale à celle qu'il reçoit de tous les autres points. Généralement, si l'on veut connaître la quan-
tité de chaleur envoyée à un point quelconque 0, par une portion déterminée des parois du vase , il faudra concevoir un cône qui ait son sommet en ce point , et pour circonférence de sa base le contour de la paroi donnée ; puis décrire de ce meme point comme , une surcentre , et d'un rayon égal à
f'ace sphérique; la quantité demandée sera égale au l'acteur a, multiplié par l'aire de la portion
de surface sphérique interceptée par le cane., Ainsi, toutes les fois que deux portions de surfaces rayonnantes , planes ou courbes concaves ou convexes , seront comprises dans le m ême cône , à des distanc es différentes de
sommet ; elles enverront à ce point des quantités égales de chaleur , si le facteur a est supposé le, même pour tous les points dos S(
deux surfaces. L'analogie qui existe entre la lumière et la chaleur rayonnante, porte à croire que l'émis.
de la lumière doit se faire , comme plusieurs physiciens l'ont déjà pensé , suivant la loi que M. Leslie a trouvée pour la chaleur T: Dans cette hypotUse, tout oe quo si