Révisions de la page | Historique de transcription | Annales des Mines (1877, série 7, volume 11)

CONDENSATION DE LA VAPEUR

A L'INTÉRIEUR DES CYLINDRES DES MACHINES.

1 O. Appelons Wo le volume qu'occuperait dans le cylindre à la pression Po le poids de vapeur MX, s'il n'y avait pas de condensation, MX' le poids de vapeur contenu dans ce mélange quand la pression sera devenue égale à P, si ce poids de vapeur et d'eau M se détendait sans addition de chaleur et sans autre soustraction de chaleur que celle qui provient du refroidissement. La courbe A"B", sera représentée par l'équation

des mélanges de vapeur et d'eau occupant les volumes W, et V, à la pression P1; c'est précisément ce que nous avons

5o0

M(q0

Xopo Xip)

R = AC",

(6)

et le poids de vapeur MX't à la fin de la détente, sera donné par l'équation 31(q0

q1

XPo

1:1P1)R

Aei.

(7)

Retranchant membre à membre les équations (2) et (7),

on a:

Àei

À01+ 1(X', p,

Remplaçant po par sa valeur ro que M (X

xo)zeo.= (Wo

Vo)

xiPt)

M(X x0)P0.

AoPuo et remarquant

ci,o01 M(Xxo),

5oi

nommé la perte à l'échappement Q' au S 4. On a donc finalement : 31(X

.zo) ro = Q1

R,

(8)

équation qui a été donnée par M. Hallauer (Bulletin déjà cité).

M (Xx0), c'est le poids delavapeur qui s'est condensée pendant l'admission et M (X xo) ro est la chaleur abandonnée par cette vapeur aux parois en se condensant. L'équation exprime donc simplement que la chaleur cédée aux parois par la condensation de la vapeur pendant l'admission est égale à la chaleur récupérée pendant la détente, augmentée de la perte à l'échappement et du refroidissement extérieur. On aurait pu l'écrire immédiatement sous cette forme ; mais il nous a paru préférable de passer par ces transformations successives pour montrer l'accord des formules avec la représentation graphique donnée au 5 4, ainsi que la signification réelle de ces diverses équations.

on a: R= 111(X xo)ro o ,00 1AP,M(Xxo)-F APoW ± AC",

AP0V

AC91 + M(X',p,

xipi).

0,001 APo étant très-petit par rapport à ro, nous pouvons négliger le second terme du second membre, et nous aurons M(X xo)ro Q1-11 = AP0W0 +AC", AP,Vo AG,

. On peut trouver une autre expression de la. chaleur cédée aux parois par la condensation M (X

nellement à la chute de température et posons dR

Ricdt,

c étant la chaleur spécifique de l'eau supposée constante, W une quantité constante.

Différentiant les deux membres de l'équation (3), nous aurons :

MX11p1 Mxipi.

Le second membre de l'équation est égal à la différence des équivalents thermiques des surfaces P0A"B"1W10 et P0.A.B1V10 augmenté de la différence des chaleurs internes

xo) ro.

Supposons que le refroidissement R ait lieu proportion-

(M R')ealt Or

xp=

Md(xp)

A Pdv.

APxt t ,

d(xp) = d(xr) APdxu AxudP et

dv =Mdxu.