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THÉORIE DES MACHINES A FROID.

THÉORIE DES MACHINES A FROID.

pression constante, que nous supposerons constante et qui est connue. On a donc :

et elle serait semblable à celle qui représente la courbe

c dt

Y

cp =_- P

adiabatique des gaz permanents. L'équation (94) donne le travail de la compression :

(i

A (W,

pdv = do=

et, en vertu de l'équation (92), BT

X=

p

d'où

c

AB

et enfin, ne

vdp +

e

C' dd (93)

Pour avoir l'équation de la courbe adiabatique il faut faire dQ o. On a alors :

i)

(7_:PB

dpv

pdv

(-À-"BP

- i)Cp"-idp

o.

(94)

Introduisant la valeur de T tirée de l'équation (86), il

vient :

dt

dp

AB Tp ou enfin

et en intégrant AB

T \n

/T

(p"-p) (98)

p7o,"

72C, (1.-;T-0)

(99)

s 29. Nous pourrons maintenant établir les équations relatives à la compression du gaz liquéfiable dans le cy-

lindre. Un poids in de gaz occupant le volumeV, à la. température T, et sous la pression P, est comprimé jusqu'à ce qu'il atteigne la pression P, du condenseur. La température T, à la fin de la compression sera donnée par l'équation (95) , AB

T,

T.

(Pe

(ioo)

p

U'o )

PO

(95)

AB

pv =BT o (12-)cP Po

AB

constante,

et le travail de la compression, y compris celui du refoulement, sera Cr

mCP

AB

AB

(PiVi

P2V2)

n ncp

ou(T,T2)

!

A

(96)

était égal à n, comme l'admet M. Zeuner pour la vapeur d'eau surchauffée, cette équation deviendrait pvk

) B(TTo) + C

Cpn-ldp,

C(p"---e), '97)

(-A-L%

1- -ir

const.

équation analogue à l'équation (4) que nous avons trouvée pour l'air. Remplaçant T par cette valeur dans l'équation (86), il vient finalement pour l'équation de la courbe adiabatique

Si

-eBP

i)B(TTo)+C (i

s

(pdv + vdp)

dpv +

(Pv Povo)

ou encore g = (-LeAB

d()=2 A

cp

G=

fi)

nCpn-i)

(v

177

ni est donné par l'équation m

Le volume final

P,V, BT,

V, =

TomE XIV, 1878.

=

v, 2124-

P., BT, . wro

0,00

CP?

(102)