Annales des Mines (1879, série 7, volume 15)
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TRANSMISSION ET DISTRIBUTION DES FORGES MOTRICES
dont il faut envisager les pôles des aimants qui se rencontrent dans la réalité. L'assimilation d'un aimant au système de deux points magnétiques de situation invariable n'est permise que si sa section normale à la ligne qui joint ces points est infiniment petite. Un aimant de dimensions finies pourra être considéré comme un faisceau d'aimants élémentaires dont chacun possédera deux pôles très-voisins de ses extrémités. L'action exercée par une des extrémités de l'aimant fini sur un point magnétique, ou sur un élément de courant, est la résultante des actions de tous les pôles élémentaires situés à cette extrémité. Lorsque le point magnétique, ou l'élément de courant, est très-éloigné, elles sont parallèles entre elles, et, quelle que soit leur direction commune, leur résultante émane d'un point déterminé. C'est dans ce cas seulement que l'aimant fini peut être considéré comme ayant des pôles. Mais quand le point magnétique, ou l'élément de courant, est à une petite distance, il éprouve des actions qui ne sont plus parallèles, et dont les grandeurs relatives dépendent de sa situation. Alors leur résultante ne passe plus par un même point quelle que soit cette situation, et l'aimant n'a plus de pôles au sens strict de ce mot. - Dans la suite nous continuerons à parler des pôles d'un aimant comme s'ils avaient une situation déterminée; mais ce sera seulement pour simplifier le langage et l'observation précédente ne devra pas être perdue de vue.
5. Le phénomène de l'induction que nous pouvons aborder maintenant est régi par une loi générale appelée loi de Lenz, qui, restreinte au cas de l'induction électro-magnétique, peut s'énoncer ainsi
Lorsqu'on déplace un élément de conducteur par rapport à un pôle magnétique de manière à ce qu'il demeure perpendiculaire à la direction de la force que ce pôle exer-
cerait sur lui si un courant y passait, il ne s'y développe aucun courant et le déplacement ne rencontre aucune ré-
A GRANDE DISTANCE, AU MOYEN DE L'ÉLECTRICITÉ.
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sistance. Mais toutes les fois que le déplacement de l'élément n'est pas perpendiculaire à la direction de la force électro-magnétique qui serait exercée sur lui, c'est-à-dire toutes les fois que sa projection sur cette direction n'est pas nulle, le conducteur dont l'élément fait partie devient le siège d'un courant, lequel est toujours de sens 'opposé à celui qui donnerait lieu au déplacement effectué; en même temps ce déplacement rencontre une résistance et par conséquent absorbe du travail. De cette loi, combinée avec celle qui régit l'action électro-magnétique, il résulte que si l'on assimile l'élément de conducteur à un observateur, le courant induit sera dirigé lorsque, regardant j un pôle nord,
des pieds h la tête
de la tête aux pieds.
sud,
.
.
.
CL'
le conducteur se déplace vers sa droite_ sa gauche. sa gauche. sa droite.
Cette règle pourra servir à déterminer le sens du courant induit qui prendra naissance dans un conducteur fini dont on connaît le mouvement, en analysant ce qui se passe dans les divers éléments. Mais si l'on envisage un courant fermé, il sera plus aisé
de faire cette détermination en se basant sur le sens de l'action résultante exercée sur lui par un pôle magnétique lorsqu'on le suppose parcouru par un courant auquel on attribue un sens arbitraire. Ainsi lorsqu'un conducteur circulaire ou doublement symétrique éprouve une translation suivant la droite qui joint son centre au pôle agissant, on saura d'après ce qui a été dit au S 2, que le courant induit, vu de ce pôle, sera direct si le pôle est nord et que le conducteur s'en éloigne, ou si 'le pôle est sud et que le conducteur s'en approche, et sera inverse dans les deux autres cas. Les choses se passeront encore de même si la ligne joignant le pôle au centre du conducteur devient oblique au plan de celui-ci, tant que l'obliquité n'atteint pas l'angle