Annales des Mines (1881, série 7, volume 19)
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256 PROPRIÉTÉS OPTIQUES DES MÉLANGES CRISTALLINS
SUR LES PROPRIÉTÉS OPTIQUES DES
MÉLANGES CRISTALLINS DE SUBSTANCES ISOMORPHES
DE SUBSTANCES ISOMORPHES, ETC.
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cette théorie et d'en tirer, d'une part, le moyen de déduire les propriétés biréfringentes d'un mélange cristallin en partant de celles des corps mélangés, et de l'autre une explication complète et rationnelle de tous les faits que l'on groupe sous le nom de polarisation rotatoire, aussi bien
ceux qui se produisent dans les cristaux que ceux que montrent les dissolutions ou les liquides.
ET SUR
L'EXPLICATION DE LA POLARISATION ROTATOIRE CHAPITRE I.
Par M. Er. MULARD, ingénieur en chef des mines.
THÉORIE DES PHÉNOMÈNES OPTIQUES PRODUITS PAR LA SUPERPOSITION DE LAMES CRISTALLINES TRÈS MINCES.
Norremberg et Reusch (*) ont depuis longtemps décrit les curieux phénomènes qu'on obtient en superposant des lames de mica très minces, et Reusch a montré comment, avec une certaine loi d'empilement de ces lames, on peut reproduire très exactement les phénomènes que le quartz
doit à sa propriété de faire tourner la direction d'une vibration lumineuse. J'ai ébauché incidemment dans ces Annales (**)une théorie
des phénomènes découverts par Norremberg et Reusch, et essayé de montrer qu'elle pouvait éclairer quelques-uns des points les plus importants de la science de la double réfraction. Je me propose dans ce mémoire de développer (*) Voir la description des combinaisons des lames de Piorreinberg et de M. Ileusch, et celle des phénomènes qu'elles présentent, dans une note de M. Bertin (Ann. de physique et de chimie, 11` s., t. XX). (5.) Annales des mines, 7' série, t. X, 1876. M. Solincke a donné la théorie des phénomènes optiques produits, suivant l'axe, parles combinaisons de lames de Rensch. Son travail a paru dans les Annales de Poggendor (Ergiinzungsband, VIII, 1876), quelques mois avant la publication du mien.
Équations relatives à une laine unique.
On
imagine un nombre quelconque de lames cristallines superposées, assez minces pour que le carré de leur épaisseur puisse être négligé. On suppose ce paquet de lames traversé par une vibration, rectiligne à l'incidence et se propageant suivant une direction quelconque. On considère la vibration au moment où elle tombe sur la p lame après avoir traversé la (p - i)e. Elle est devenue elliptique et le grand axe de l'ellipse vibratoire est dirigé suivant une droite OX,_, (fig. 1, Pl. III) faisant, avec la vibration incidente OP, un certain angle (D; on représente le grand axe de l'ellipse par 4_, et le petit par Bp_1. Les équations du mouvement vibratoire projeté sur OX et sur la direction perpendiculaire OY sont X
Ap_., sin 27C
Ç
pp, T
Y
Bp-1 cOS 27r.
T est la durée de la vibration, t le temps compté à partir
du
moment où la vibration entre dans le paquet de lames, t--.1 est le temps employé par la vibration à traverser les P lames. Tome XIX, 188!.
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