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TEMPÉRATURES DE COMBUSTION.

COMBUSTION DES MÉLANGES GAZEUX.

enflammée croît donc proportionnellement au temps pendant toute la durée de la propagation sphérique, c'est-àdire tant que la flamme peut se propager librement, sans

être gênée par la forme du vase.

Si l'on appelle r le rayon de l'onde enflammée, ratcroissement différentiel de volume de cette onde est

d"

nr2cir

Cet accroissement étant constant, la quantité dr qui re-

présente l'accroissement linéaire, ou ce que l'on peut appeler la vitesse de propagation, varie à chaque instant en raison inverse du carré du rayon de l'onde. Puisque nous avons déterminé le moment où l'onde

sphérique vient toucher les parois du cylindre, et que nous connaissons : 10 le volume de l'onde en ce moment, ou le rapport entre ce volume et le volume total du cy-

lindre, lequel est égal à 27ZP3

3

° la pression ,eir qui

s'exerce dans le cylindre à cet instant ; la formule (a) peut

nous permettre de calculer k, d'où l'on peut déduire c'est-à-dire la température de combustion. Ce calcul ne saurait être bien exact, mais il est bon de l'exécuter pour apprécier l'exactitude de notre formule, et celle de la marche que nous avons suivie pour obtenir la durée de la période sphérique de propagation. En effectuant les calculs, on trouve que si l'on supposait

que le volume y

5

"

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mière période de propagation se produit donc entre 16 et 17, tandis que nous avions trouvé, par un procédé tout différent, qu'elle était effectuée entre 17 et 18. L'accord est satisfaisant pour des mesures et des calculs aussi délicats. Ainsi se trouve vérifiée l'hypothèse faite, que la propagation s'effectue avec régularité, pendant toute la première période de la propagation, suivant des ondes sphériques concentriques, à peine altérées par les courants gazeux.

Recherche de la perte de température subie pendant la durée de la propagation avec refroidisseNous pouvons encore faire servir la formule (a), ment. à une autre étude qui a un grand intérêt pour la recherche des températures de combustion. Nous obtenons, par les calculs que nous développerons plus loin, une valeur au moins approchée de T; nous pouvons donc calculer la valeur de k, et par conséquent celle de y à chaque instant, puisque nous connaissons k (1 -- y). Nous pouvons ainsi calculer les variations de y pendant la seconde période de la propagation, c'est-à-dire pendant que la flamme se propage dans l'espace compris entre la sphère tangente aux parois intérieures du cylindre et ces mêmes parois. On peut d'ailleurs admettre que la flamme continue pendant cette période à se propager sphériquement, de telle sorte que la surface soit limitée à chaque instant par des portions de sphères ayant pour centre commun celui du cylindre. La surface de contact de la flamme avec les parois du cylindre va en augmentant à mesure que la flamme avance, et si l'on appelle s le rapport de cette surface de

contact à la surface intérieure totale du cylindre, un

était obtenu pour le temps 17, on aurait 16, 15,

Nous verrons qu'en réalité T

t =- 5900"

t=- 26900 2300°.

27800; la fin de la pre-

simple calcul géométrique donnera la valeur de s en fonction du volume y qu'occupe la flamme. Puisque, par le procédé indiqué plus haut, on connaît empiriquement y en fonction du temps t, on pourra donc