Annales des Mines (1883, série 8, volume 4)
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Cas des gaz permanents. Dans le cas des gaz permanents, nous avons vu que la chute de pression est exprimée par la formule de
= a (e
pour obtenir,vee (eir
reo) 0,i,.
+ b (ee0)2.
e1,5
de
_ adt
+
3
0)2
3,5 4 4,5
et est par conséquent L.
-a y
1
_ at + C.
dt
5,5
425 413 390 369
,
8 9 10 11
1.98
205 213 .220 227 235 242
1
)<105.
di
14 14 1i 13
15 15 1-t
15 15 14,5 14,5
271 9.85 '300
320
313
Moyenne, 14,3.
14
2.56
351 '333
1.1,5
14
ce On peut donc prendre to5<14,3 pour la valeur de' b
qui donne 10-5
m,o), -= -6 at
d
e- e0 170 178 181 192
470 455
5
7
105
587 563 512 521 501 487
441
6
Mais le terme a ero) est toujours très petit, visà-vis du terme du second degré, pour les pressions élevées auxquelles nous avons à appliquer la formule. On ne fait donc aucune erreur sensible en négligeant ce terme du premier degré, et la formule devient alors (1:3,
d'où l'on déduit sans peine
,
rceojo,,
Prenons comme exemple l'expérience (4 XI, 3).
L'équation de la courbe qui représente les valeurs de rce en fonction du temps, s'obtient donc par l'intégration de l'équation
(n"
487
TEMPÉRATURES DE COMBUSTION.
COMBUSTION DES MÉLANGES GAZEUX.
- 170 (tI
%)015
14,5
11,29
2
ou d
1
et par conséquent
= udt.
(t7
On emploie donc le procédé de calcul suivant.
Oit
prend l'inverse des premières valeurs mesurées de er---teo, et on forme les différences de ces valeurs, pour un même intervalle de temps dt . Ces différences doivent être
sensiblement constantes et égale à
trancher de (
epoi
b
.
Il suffit alors de re-
correspondant à i, la moitié de
614.
Cette valeur diffère fort peu de celle (615) que nous le cas que avons mesurée directement. 11 est vrai que, dans vibratoires nous avons choisi, la faiblesse des amplitudes la mesure. était particulièrement favorable pour l'on
Cas des gaz entièrement condensables. Lorsque tonnant a, ce qui est le cas par exemple pour le mélange