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COMBUSTION DES MÉLANGES GAZEUX.

545 d'une vapeur de composition connue, en vase clos, partant

CHAPITRE III.

plus de 40000, pour s'abaisser à la température ambiante. Nous avons étudié le phénomène avec grand soin, et nous avons reconnu que la loi du refroidissement varie beaucoup suivant la nature du gaz. Si le gaz est permanent, c'est-à-dire n'éprouve pas de

TENIPERATUBES DE COMBUSTION.

d'une température qui s'est élevée dans certains cas à R ÉSUMÉ ET CONCLUSIONS.

Après être entré dans tous les développements nécessaires pour faire connaître le procédé d'expérimentation, ainsi que les calculs laborieux qui nous ont permis de tirer parti des données de l'observation, il est utile de résumer brièvement les principaux résultats auxquels nous sommes parvenus. Nous avons d'abord constaté dans une première série de recherches infructueuses, que les pressions développées pendant la propagation de la combustion dans un mélange gazeux sont, au contact même de la zone enflammée, supérieures à la pression statique qui résulterait de la dilatation produite sous l'influence de la température de combustion. Avant de se communiquer à toute la masse, l'accroissement de pression concentre en quelque sorte son action sur la tranche au contact. Cet effet est d'autant plus sensible que la propagation est plus rapide. Dans une autre série de recherches, faites avec un appareil enregistreur, nous avons pu obtenir des tracés graphiques représentant, par un trait continu, la loi de varia-

tion, avec le temps, de la pression qu'exerce une masse gazeuse combustible en repos, enfermée dans une enceinte close, depuis le moment où l'inflammation est provoquée au centre de la masse jusqu'au moment où le gaz brûlé est revenu à la température de l'enceinte. Nous avons pu Lois de refroidissement des gaz. suivre ainsi la marche du refroidissement d'un gaz ou

condensation pendant le refroidissement, ou n'éprouve qu'une condensation partielle très faible, la vitesse de refroidissement est correctement représentée par une expression de la forme dl

as+ bEe,

étant à chaque instant l'excès de la température du gaz sur celle de l'enceinte. Les coefficients a et b ne sont pas très différents pour les divers gaz permanents, CO,2 0, Az, CO.

Le coefficient a paraît à peu près indépendant de la pression, autant qu'on en peut juger d'après nos expériences, qui ne présentent de garanties d'exactitude qu'aux

températures élevées pour lesquelles le terme az a peu d'importa,nce.

Le coefficient b diminue lorsque la densité du gaz augmente, et réciproquement. La même formule s'applique encore lorsqu'a une vapeur condensable comme la vapeur d'eau, vient s'ajouter dans le mélange gazeux un gaz extrêmement conducteur comme l'hydrogène, de sorte que l'influence refroidissante du gaz permanent reste prépondérante. Mais dans ce cas les coefcients a et b ont naturellement des valeurs très différentes de celles qu'elles ont dans le premier. Lorsque le gaz est complètement condensable, et formé par exemple en totalité par de la vapeur d'eau, la loi que suit la chute de pression est représentée assez correcte-

ment depuis la pression la plus élevée jusqu'aux plus