Annales des Mines (1888, série 8, volume 14)
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POUR L'EXTRACTION DU SEL.
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ÉTUDE SUR LES APPAREILS PICCA.RD
lement que nous parlerons. On pourrait le faire évoluer suivant un cycle de Carnot ordinaire (fig. 5, PI. X), mais il y aurait à cela un grand inconvénient. Les lignes adiabatiques étant peu inclinées sur les lignes isothermiques, les variations de pression seraient considérables, Il est facile de corriger ce défaut par un artifice qui consiste à effectuer des échanges de chaleur entre l'air qui va à la source froide et celui qui en vient. L'emploi des régénérateurs, qui ne peut réussir dans le cas des machines motrices à air chaud, rend ici un excellent service. Le cycle se compose alors des deux isothermiques t,- et t, et des deux lignes d'égale pression P et p. Il offre la même forme que celui des vapeurs ; mais, en réalité, il en diffère beaucoup. Voici la marche théorique de ce cycle (fig. 6, Pl. X).
De A à B, l'air se dilate à température constante to, sa pression diminue de P àp; il emprunte la quantité de chaleur q à la source froide. De B à C, l'air se dilate à pression constante p en
allant à la source chaude ; il lui faut pour cela une quantité de chaleur g' qui lui est exactement cédée par l'air à la pression P qui va de D en À, de la source chaude à la froide. De C à D, l'air est comprimé par la machine motrice et il se dégage la quantité de chaleur utile g,. Enfin, de D à À, l'air se contracte à pression constante P en cédant la quantité de chaleur g' à l'air qui va de B Ce cycle a le même coefficient économique que le cycle de Carnot, comme il est facile de s'en assurer. Il n'est
d'ailleurs, au fond, rien autre chose, car le corps qui évolue ne cède de chaleur à l'extérieur qu'aux deux sout. ces à température constante t1 et t0. Quoi qu'il en soit l'air, et les gaz en général se prêtent de mal aux échanges de chaleur, puisque leur coefficient convection ne dépasse pas Oc"',I par mètre carré, mi«
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mite, degré, et leur emploi n'est pas pratique. Il est préférable de s'adresser aux vapeurs. Les liquides facilement vaporisaCas des vapeurs. sables conviennent bien aux machines calorifiques pour les trois raisons suivantes
I° Le pouvoir de convection des liquides est très grand et celui des vapeurs saturées, l'est encore davantage, il
se chiffre par dizaines de calories par mètre
carré, minute et degré.
20 La chaleur latente de vaporisation, qu'on utilise principalement, est toujours considérable.
30 Les cycles sont avantageux en ce que le rapport des pressions extrêmes se tient dans des limites acceptables.
Cependant on sait que les pressions de vapeur saturée croissent rapidement avec la température, mais ce n'est pas là un gros inconvénient, car nous avons vu que, pour avoir un rendement pratique, les machines calorifiques doivent nécessairement fonctionner entre des températures qui ne diffèrent pas entre elles de plus de quelques dizaines de degrés. Le cycle théorique qu'on fait décrire aux liquides vapo-, risables est représenté sur la fig. 7, Pl. X. DA et BC sont les lignes adiabatiques, DC et AB sont les lignes isother-
miques en même temps que les lignes d'égale pression.
En D, le corps qui évolue est liquide, il vient de se condenser au contact des parois qu'il s'agit de chauffer. De D à À, il passe adiabatiquement de la pression P et de la température t à la pression p et à la température 10; une petite partie se volatilise nécessairement.
En A, le corps se présente sous la forme d'un mélange de liquide et de vapeur saturée. De A à B, la volatilisation totale se produit à pression
constante p, en empruntant (la quantité de chaleur g, à la source froide.