Annales des Mines (1898, série 9, volume 14)
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THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA MACHINE A VAPEUR 417
416 THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA MACHINE A VAPEUR
perdue pendant l'admission; 2' températures caractéristiques et phases du diagramme de la vapeur ; 30 vitesse de marche; 4° surface de l'espace nuisible et dimensions des cylindres ; 5° température constante régnant dans l'épaisseur' des parois. Cette dernière donnée sert à. vérifier les valeurs trouvées pour le cycle des températures T à la surface des parois. Naturellement le chiffre représentant la quantité de chaleur perdue pendant l'admission
On remarque que les rapports des coefficients de 0, et 01 au coefficient de Od sont sensiblement. les mêmes dans ces deux formules et qu'on peut poser avec une approximation suffisante = a [Gd
0,340, ± 0,500,].
En faisant a ---= 0,1485, on a une limite inférieure de la 0,1716, une limite supécondensation, et, en faisant a rieure.
ne doit pas comprendre les fuites au tiroir;' les observations de MM. Callendar et Nicolson montrent l'importance que
Faisons apparaître la valeur de t= 0",1, ce qui revient à multiplier par 10 le coefficient a, et introduisons la surface S (en mètres carrés) de l'espace nuisible, il vient, puisque K = 1,65 Q
peuvent acquérir ces dernières. Il est indispensable de ne pas confondre.. deux sortes de pertes totalement étrangères l'une à l'autre. Cette considération paraît avoir été souvent perdue de vue par plusieurs expérimentateurs et explique la diversité relative des résultats obtenus.
4,65Staa (0,1 + 0,340, + 0,5001.
En réalité, ainsi que la théorie précédente l'indique,
Dans cette formule, les valeurs limites de A-= 1,652 -sont : 2,46 et 2,83. La formule (10) est l'expression générale de la quantité de chaleur perdue pendant l'admission, pour le cas
les condensations ne peuvent varier qu'entre d-es limites assez restreintes,-fournies par les formules (7), (8) ou (10).
donné. Son établissement ne repose que sur un élémentréellement inconnu a priori., la valeur de Ta, car les autres valeurs de T ne diffèrent pas sensiblement, quelles que soient les valeurs du pouvoir absorbant h; d'ailleurs, la quantité T elle-même ne peut varier qu'entre des limites assez res-
sons que, dans l'exemple du paragraphe précédent, la durée
XVII. Influence de la durée de l'admission. -- Suppo-
de l'admission soit seule changée et portée à ta =
10
t1.
Soit T 'la température sur la paroi à la fin de l'admission t,
treintes et n'atteint, en réalité, jamais la valeur 0, -=--
et T' la température pour 1
même lorsqu'on suppose que le pouvoir absorbant pendant l'admission est le même qu'entre eau et métal, soit environ 50 calories, par mètre carré, seconde et degré. On peut effectuer la vérification de la formule (10) d'après les résultats obtenus par des expériences ; elle donne des chiffres conformes à la réalité. Pour que cette vérification puisse se faire facilement et sûrement, menil faut que les comptes rendus des essais tionnent les données suivantes 1° Quantité de chaleur
tions (2). et (3) du § XV, on trouve K
L=
En appliquant les équa-
-0,404T'- 0,b'05T +0,07 19T,, 0,168Te-H),3546T,-1-0,3053Ti+o,009T0.
Soit M la somme des termes soulignés. En prenant les valeurs T du § XI, il vient M
0,32220,/ + 0,125180, + 0,160950,
En prenant : T -=
0,0860,, H- 0, 0460, +0,02601