Annales des Mines (1898, série 9, volume 14)
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pour démontrer que la quantité d'humidité, dès qu'elle a dépassé un certain minimum, ne fait plus varier le pouvoir absorbant d'une façon sensible. Si maintenant nous examinons ce qui se passe lorsqu'on diminue le coefficient ho, correspondant .au début du tour,
nous voyons que cette diminution n'empêchera pas les condensations de se produire pendant l'admission ; tout plus auront-elles un peu moins d'intensité au début ;
au
au total, elles ne pourront différer d'une quantité telle que h ne puisSe atteindre à la fin de l'admission la même valeur, quel que soit ho. Il est donc parfaitement admissible de supposer, comme nous l'avons fait plus haut, que là variation de ho n'a pas d'influence sur les autres valeurs caractéristiques de h. Maintenant de quoi dépend ho ? Uniquement de la durée de la compression. S'il n'y a pas de compression, h conserve sa valeur minima jusqu'à la fin du tour. Il en est de même tant que la durée de la compression n'est pas suffisante polir que la température de la vapeur atteigne la température à la surface de la paroi, c'est-à-dire tant que OE >,T, (la température maxima de la vapeur à l'admission étant toujours prise comme zéro) ; en effet, il ne cesse pas alors d'y avoir -cession de chaleur de la paroi à
la vapeur. Mais, dès que la compression est suffisante pour amener la vapeur à une température plus élevée que la paroi, la vapeur perdra de la chaleur et commencera à se condenser. Cette condensation accroitra alors la perméabilité de la paroi ; il y aura une progression simultanée et par suite rapide, d'une part, de la perte de chaleur, d'autre part, du pouvoir absorbant h. Ainsi la compression, lorsqu'elle dépasse une certaine
En vue de résoudre cette question, nous allons chercher, pour diverses valeurs de 110, la quantité de chaleur Q, échangée pendant le dernier dixième le tour, et nous l'ajouterons à la quantité de chaleur échangée pendant l'admission, afin d'étudier la variation de la somme.
La .quantité Q est donnée par l'équation (13). Les ternies autres que ceux en T, et To restent les mêmes, quel que soit ho. Nous pouvons les exprimer en fonction
de 0, à l'aide du système (11), par exemple, et nous avons --
(10)
0,46311'1
0,0336T0 + 0,2660d + 0,050,
0,02070,
Pour la quantité de chaleur échangée pendant l'admission, prenons d'abord la formule (5) du § XVI et exprimons-y Ta , Td , Ta et T qui ne changent pas quel que soit ho, en fonction de 0 ; on a ri)
0,1010d + 0,0270, + 0,00104 + 0,26171:4
0,1144T0.
En ajoutant (16) et (17), il vient: Qc+°1
0,3670d + 0,0770, ± 0,02170,
0,2014T,
0,148T0.
Nous allons étudier les variations de Q, Q quand h varie. Supposons d'abord que h ne varie pas pendant la compression et reste égal à sa valeur minima de la fin de l'échappement. Eu égard. au diagramme de h admis au §IX, on a : ho = 1,1 ; les valeurs de To, T sont données par le système (14). Il peut y avoir compression, mais elle doit être assez faible peur qu'on ait : 0, > T c'est-àdire pour que la paroi restitue de la chaleur jusqu'à la fin
méables pour le moment où commencera à affluer la
du tour. En introduisant dans (18) les valeurs de To, T il vient, pour ce premier cas
vapeur d'admission. On conçoit que cet effet doive être nuis'ble, mais on peut se demander jusqu'à quel point il l'est?
Vc+iYi°3367ed+0,0770e(0,140d+0,019250,)-0,03-d80/. b.
limite, a pour effet de préparer des parois très per-