Révisions de la page | Historique de transcription | Annales des Mines (1901, série 9, volume 20)

262

NOTE

SUR LE

REGIME

DES MOTEURS

A

EXPLOSION

et, passant des logarithmes aux nombres : V,\

E

t — ry/t- r'V"' t,~r) ■ r

<-e qu'on peut écrire sous la forme

telle est l'équation de la courbe adiabatk ique, dans le cas considéré. Il serait possible d'aller plus loin en remplaçant >', r', M et M' par leurs valeurs, bien faciles à trouver. Mais cela nous entraînerait trop loin et nous arrêterons ici ces considérations. De l'influence du rayonnement. — On voit, par ce qui pré-

cède, (pie la courbe PY Y = Const. ne rend pas un compte exact du phénomène et qu'il faut lui substituer une courbe autrement définie. D'ailleurs, ces spéculations, pour intéressantes qu'elles soient, ne peuvent guère aider la pratique. Nous avons

supposé un régime adiabatique; or ce régime n'existe pas sous le piston. Les parois de l'enceinte où a lieu l'explosion et où travaillent les gaz empruntent et cèdent de la chaleur aux fluides, et les lois de l'évolution sont soumises à bien des irrégularités. Soit (fig. 7) ABCD le cylindre et EF le piston dans

NOTE SUR

LE

REGIME

DES MOTEURS

A EXPLOSION

263

une position quelconque. A ce moment, pendant un temps très court, d<), il y a cession (ou emprunt) de chaleur aux parois par la couche en contact avec elles. Dans cette zone EBeb'bb"aa'Aa'Ff, la pression P devient P' par suite d'un abaissement (ou d'une élévation) de la température, résultant d'un échange de calorique entre les gaz et la paroi. Puis la masse a'b'ef se détend (ou se rime) de P à P", comprimant (ou comprimée par) la partie enveloppante dont la pression passe de P' à P". Puis, quand le piston va de EF en E'F', la pression, qui n'est plus P, mais P", peut être supposée obéir à la loi adiabatique pendant un temps infiniment petit, à la suite duquel l'échange de calorique recommence à nouveau. Il est clair que cette perturbation sera fonction du temps pendant lequel elle peut s'exercer et que son intensité dépendra des forces mises en jeu, c'est-à-dire de la température maxima susceptible d'être réalisée au moment de l'explosion. Pour ne pas entrer dans des considérations mathématiques trop développées, nous nous bornerons aux conditions du cas théorique caractérisé par la formule PV^ = Const. , par l'instantanéité de l'explosion et la coïncidence des phases et des oscillations. Rappelons que T t est la température initiale et T 3 celle de la fin de l'explosion. Nous avons vu que

" est tel que P 3 =■ «P 2 et y. — longueur de la chambre de détonation supposée cylindrique et de section égale à celle 'lu cylindre. Donc l'intensité des phénomènes d'échange de calori(lU3, pour un mélange donné, sera fonction de ;J. (puisqu elle dépend de T 3 ), c'est-à-dire de la compression. D autre part, les quantités échangées dépendront du temps