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NOTE SUR UNE INTERPRÉTATION MÉCANIQUE

DES PRINCIPES DE LA THERMODYNAMIQUE

peut donc devenir possible, si de l'énergie peut être empruntée à une source électrique.' Dans le cas d'une pile, l'énergie électrique fournie par la pile est mesurée par —■ P. Sa valeur maxima est :

déterminé de la trajectoire, quel que soit le point qui s'y trouve. Les forces sont exercées par les deux points contigus, l'action des points plus éloignés devenant négligeable. A un premier instant, le point A de la trajectoire (fig. 2) est occupé par le point matériel de masse »?, 3 , sur lequel les points ?», et m4 exercent des actions m3JB , m3J c . A l'instant suivant, le point A est occupé par le point de masse m 2 , sur lequel les forces exercées devront être proportionnelles à la nouvelle masse : »i 2J B , m 2 Sc- Les forces exercées successivement de G sur A sont donc

MTAV — AU.

VI MÉCANISME DE L'ÉNERGIE INTERNE.

En examinant le cas des gaz, nous avons rejeté la théorie cinétique, qui se traduit, à température constante, par la relation dY = o ; nous y avons substitué la relation dY = K — • Pouvons-nous trouver un mécanisme v qui rende compte de cette relation? Nous n'y avons pas réussi. Cependant il semble possible de fixer nos idées, par des exemples, sur la nature de ce mécanisme. Supposons des points matériels de masse égale, ayant même loi d'attraction réciproque, groupés sur une circonférence, aux sommets d'un polygone régulier. Soustraits à toute action extérieure, ils constitueront un système stable, pouvant tourner indéfiniment autour du centre. . Soit un atome isolé, dont tous les points se succèdent sur la même trajectoire; supposons des distances très petites entre points matériels successifs, et des forces rapidement décroissantes avec la distance. La seule figure d'équilibre est l'atome circulaire que nous venons de décrire. Tous les points matériels compris dans le mouvement successif doivent être de même masse, et les forces exercées entre points voisins doivent être égales. En effet, les accélérations J sont les mêmes, en un point

dans le rapport

Mais on démontrerait de même que

les forces exercées successivement de A sur C sont dans le rapport —'*'■> et, comme les forces .exercées de A sur C m3 sont égales à celles de C sur A, on aura — = —• La m2 m3 masse des points successifs croit donc en progression géométrique. Comme la trajectoire est fermée, toutes les masses sont égales. Dès lors les forces appliquées au point A sont constantes, quels que soient les points matériels qui occupent le point A et les points voisins. Supposons une trajectoire où les vitesses soient variables, ei considérons trois points matériels, placés dans une partie de la courbe où les vitesses soient constamment croissantes, ce qui est toujours possible avec des points suffisamment rapprochés. Le J$

• f

C_ parcours de A à B (fig . 3) se fait dans p le même temps que le parcours de B à C, et toutes les vitesses du second parcours sont supérieures à celles du premier. La distance BC est donc supérieure à la distance AB; la