Annales des Mines (1902, série 10, volume 2)
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DES PRINCIPES DE LA THERMODYNAMIQUE
NOTE SUR UNE INTERPRETATION MECANIQUE
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d'où l'on tire la valeur de M, X ™ K M = T
C
T
1
J
' CHANGEMENTS D'ÉTAT.
m*?
Cette valeur devrait être la même pour toutes les pératures et pour tous les corps ; elle devrait être 1 tive. Or le numérateur prend le signe de -> voisin de
temposi3 ^ QQQ'
à la température ordinaire, tandis que les autres termes Sont de l'ordre des dix-millièmes. Le signe du dénominateur K' C". est donné par la différence — — ^ > elle est positive pour
'foutes réserves faites sur la nature des arrangements d'atomes constituant chaque état des corps, nous ne sommes pas moins amenés a considérer les changements d'état comme la substitution d'un arrangement à un autre. i
les corps qui ont fait l'objet des mesures les plus précises : le platine, l'iridium, le palladium, et probablement pour d'autres. La valeur trouvée, étant négative, ne peut convenir à M. Les points matériels des cocps solides ne s'écartent donc pas proportionnellement à la dilatation apparente. Faut-il en conclure que le mouvement de dilatation n'est qu'apparent, et se produit par écartement des atomes simples dans la molécule, pendant (pie les points matériels se rapprochent dans l'atome simple? Ou bien une partie des r augmentent-ils, tandis que d'autres diminuent? Ces derniers, les plus petits, seraient prépondérants dans les sommes : X (3ç + r?") dr,
£ (?' + rç") dr,
tandis que les premiers donneraient leur signe à X (dr). Quoi qu'il en soit, un corps solide ne demeure pas géométriquement semblable à lui-même en se dilatant.
Tic. 16.
Pour chaque arrangement, la distance des atomes entre eux est variable, ainsi que la distance des points matériels dans l'atome; à ces variations correspondent celles de l 'énergie totale U et de l'énergie cinétique V. Traçons 16) une courbe, avec V en abscisse et U en ordonnée. La tangente au point A a pour équation :
(fig.
^=Um,a.