Révisions de la page | Historique de transcription | Annales des Mines (1902, série 10, volume 2)

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NOTE SUR UNE INTERPRÉTATION MECANIQUE

DES PRINCIPES DE LA THERMODYNAMIQUE

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Si l'on pose tanga = MT, le point A représentera l'état du corps à la température T. Traçons la même courbe pour un autre arrangement des atomes, et figurons une tangente ii cette courbe parallèle à la précédente. Le point B correspondra à l'état d'équilibre, pour la température T. Si le corps passe de A à B, la ligne AB étant au-

XI

ARRÊT DES MOUVEMENTS TENDANT A L'ÉQUILIBRE.

dessus de la tangente en A : AU — MTAV

sera positif. Le point A est donc le point d'équilibre stable, pour la température T, et le corps ne pourra se maintenir à l'état P». Traçons la tangente commune aux deux courbes, arec tang £ =.MTj. A la température T f , les points C et D correspondront à des états d'équilibre également stables. La température T 4 sera celle du changement d'état. Audessus de cette température, le point d'équilibre stable sera en H et non en E. La température de changement d'état resterait invariable alors même qu'on parviendrai!, par un artifice quelconque, à isoler le corps considéré de tout autre corps. Admettons, en effet, qu'un corps ne puisse plus emprunter aux corps voisins de l'énergie totale et cinétique, dans le rapport MT. L'énergie nécessaire pour faire varier l'arrangement des molécules pourra toujours être empruntée aux atomes simples du corps lui-même, en faisant varier la distance de leurs points matériels ; l'on retrouvera le rapport MT entre l'énergie cinétique et totale ainsi disponible.

Une objection grave a été faite au principe même de toute théorie de la chaleur fondée sur les actions à distance. Cette conception des actions élémentaires exclut l'idée de frottement. Les forces de frottement doivent, comme toutes les autres, se réduire a des attractions entre points matériels. Dès lors, on se demande comment un mouvement quelconque pourra prendre fin. Un système se trouvant dans un état instable s'achemine vers l'état d'équilibre. Mais les points matériels qui le constituent atteignent leur position stable avec une vitesse ; ils la dépassent donc et se trouvent ramenés en arrière, et ainsi de suite. Rien n'indique comment ils pourront se fixer dans un état de mouvement permanent. Pour mieux saisir la question, examinons un cas particulier simple. Soit un atonie circulaire dérangé de son état d'équilibre. Supposons que tous les points matériels aient la même vitesse, avec mêmes composantes, tangentielle et normale à la circonférence de l'atome. Supposons, en autre, que toutes les forées extérieures soient normales à cette circonférence et réparties également. Par raison de symétrie, tous les points matériels placés à l'origine sur des rayons équidistants devront décrire les mêmes trajectoires (/if/. 17) semblablement disposées par rapport