Annales des Mines (1906, série 10, volume 9)
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BASES
D'UNE
THÉORIE
MÉCANIQUE
DE
L'ÉLECTRICITÉ
'BASES
d'un même métal, les différences de potentiel ne peuvent pas être différentes aux deux soudures. Pour que l'équilibre s'établisse, il faut qu'on intercale dans le circuit une force électromotrice additionnelle égale à
D UNE
THEORIE
MÉCANIQUE
DE
L'ÉLECTRICITÉ
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•On a en intégrant par parties :
(a, - a,) M(T - T) = («, - a ) (T - T), H
et le système des deux soudures produit dans le circuit une force électromotrice (a — oq) (T — T'). 2 Cette proportionnalité à la différence de températures T — T' n'est pas vérifiée par l'expérience. Il faut donc en conclure que a , a ne sont pas indépendants de la 2 t température ; l'effet Thomson se produira par la variation de température dans un même métal. Le déplacement d'une charge e produit une variation d'énergie cinétique e ^ dT, qui devra être compensée par une absorption de chaleur eMT ^~ dT ; l'équilibre exigera donc, pour une variation de température dT, une variation de potentiel (MX — )) — — _ T — — — .
La force électromotrice totale d'un circuit de deux métaux sera donc :
f
(j ^ dT + §[ dT) + (Ta
+ a ) - (T«, + a ) 2T
h
t
h
T
+f (T I? + W) dT + (T ' a ^' + a ^ -
+ a^
T
T
= i T
T On
RFT - !T)
T +
R & - ^ -
A ] -
^ -
En tenant compte de cette relation, fa force électrosnotrice totale du circuit prend la forme £\ [%n
«() dT.
T'
Elle ne dépend que des limites T et T', non de la distribution des températures dans le circuit. Elle n'est pas, -en général, proportionnelle à T — T'. S'il n'y a. qu'un seul métal, la force électromotrice totale s'annule toujours, •quelles que soient les températures. Dans ce dernier cas, l'équilibre électrique est possible. Mais il est probable que les variations de K, a, 7 introduisent des différences de potentiel apparentes entre les différents points d'un conducteur. Il nous est impossible de les calculer par les méthodes précédemment appliquées au cas d'une température uniforme. L'état stable, à température variable, no correspond 'plus au minimum d'énergie potentielle. La condition d'équilibre est que AV soit nul. Si une variation virtuelle transforme en chaleur de l'énergie électrique, il faudra diviser par MT la quantité ainsi transformée, pour calculer la variation correspondante d'énergie cinétique; il faudra donc connaître la température du conducteur au point où se fera la transformation: par suite, savoir en quels points des conducteurs électrisés est localisée l'énergie acquise. Or nous n'avons évalué qu'indirectement le total de cette énergie acquise, en faisant la somme de l'énergie potentielle empruntée par le diélectrique. Nous ne sommes ■donc pas en mesure de calculer les différences do potenTome
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1906.
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