Révisions de la page | Historique de transcription | Annales des Mines (1906, série 10, volume 9)

BASES D'UNE THÉORIE MECANIQUE DE L'ÉLECTRICITÉ

670

BASES D'UNE THÉORIE MÉCANIQUE DE L'ÉLECTRICITÉ

1

2° La variation des termes appartenant à la fonction i { § h relative aux courants immobiles, et formés au moyen des courants fictifs induits par le courant mobile ; 3° La variation des termes appartenant à la fonction iJh relative au courant mobile, et formés au moyen des courants fictifs induits par les courants immobiles. . Nous savons que les termes du 2° sont égaux à ceux du 3°, les formules des produits i^^i^i, étant entièrement symétriques en i {i2 . Il suffira donc de doubler les termes du 3°. Or, dans ces termes, la variation ne dépend que du déplacement du courant mobile sans variation d'intensité, et les courants fictifs restent aussi invariables, étant induits par des courants immobiles ; — se calculera donc exactement comme pour des courants réels remplaçant les courants fictifs, avec la seule différence que la fonction É ne doit être formée que pour les courants 'réels, non pour les courants fictifs. Quand deux courants réels Î,, i2 sont en présence, la fonction f/ïp réduite aux termes en i^',, est égale à ijir La variation — dx est donc double de la variation de ijffl Dans le cas du magnétisme induit, il faut aussi doubler la variation du 3° pour tenir compte des termes du 2°. On trouve donc finalement, dans les deux cas, la même valeur de v~ ; la même force est appliquée au courant ox mobile, en présence des courants fictifs du magnétisme induit, qu'en présence des courants réels de même intensité. Un courant réel, équivalent à un courant fictif au point de vue des courants induits, lui est encore équivalent pour les attractions. Les courants fictifs, introduits dans nos formules par suite des valeurs inégales du coefficient A 2 , ont donc exactement les propriétés des courants particulaires d'Ampère.

671

i II est bien évident que nous n'avons pas à expliquer pourquoi nos courants fictifs ne dégagent pas la chaleur de Joule. Il n'y a, en réalité, pas de courants particulaires; nous appelons de ce nom un paramètre auxiliaire, qui sert à calculer les fonctions F, G, H, et à représenter l'état stable. Il n'y a pas non plus de courants induits dans les circuits des courants fictifs ; l'électricité induite dans un 1 circuit est mesurée par dS tl , et la somme - H§a, qui re-

présente l'énergie du système, ne doit s'étendre qu'aux courants réels. 36. Chaleur dégagée en cas de magnétisme induit. — Toutes nos formules électrodynamiques sont fondées sur le fait qu'un système de courants ne peut dégager aucune chaleur autre que l'effet Joule. Ce principe est donc également nécessaire à la validité de nos formules d'induction magnétique, qui ne sont que l'extension des formules .électrodynamiques au cas d'un diélectrique hétérogène. Cependant M. Cazin (Annales de Chimie et de Physique, 5 e série, t. V, p. 533) a fait des expériences pour montrer que de la chaleur se dégage dans un aimant entouré d'une bobine, où passent des courants intermittents. La description des expériences ne permet pas de voir quelle partie de l'énergie fournie pour l'aimantation serait dépensée en chaleur; en outre, il ne semble pas que des précautions aient été prises pour supprimer les courants de Foucault dans le fer du noyau. Ces derniers, qui sont des courants induits, ont pu fournir une partie de la chaleur dégagée, sans qu'il soit possible de se rendre compte si cette partie était prépondérante. D'autre part, une expérience industrielle journalière nous est donnée parles transformateurs de courants alternatifs qui fonctionnent avec des rendements de 95 p. 100 au moins, quand on a pris des précautions suffisantes