Annales des Mines (1906, série 10, volume 9)
Page : Image 340
Révision de 19 août 2014 03:48:40, edited by Anonymes
674
BASES
D'UNE
THÉORIE
MÉCANIQUE
DE L'ÉLECTRICITÉ
croître plus lentement que la force magnétique, et pourra finalement atteindre un maximum. Le fer doux sera saturé.
BASES
D'UNE
THÉORIE MECANIQUE
DE
L ELECTRICITE
675
tandis que :
J Adx
+ Bdy + Cdz
= o.
En posant : 38. Aimants permanents. — Certains corps sont doués de force coercitive, c'est-à-dire qu'ils restent aimantés quand l'influence des courants a disparu. Un aimant permanent se comporte exactement comme un électroaimant ; on est donc en droit d'admettre qu'il est le siège de phénomènes identiques, ou très analogues. Les données expérimentales sur les aimants permanents peuvent être représentées au moyen de courants particulaires fictifs, jouant le même rôle que ceux do l'aimantation induite ; mais les courants fictifs de l'aimantation permanente sont indépendants de l'existence de courants réels . dans le système. Étendons à cette donnée nouvelle la théorie de l'aimantation induite. L'énergie du système doit toujours être représentée par une somme de termes du second degré,
f (a- + b~ -+- c~) d- ; car les lois de l'attraction et de. l'induction, que nous retrouvons avec les aimants permanents, ont pour base cette forme de l'expression de l'énergie. En dehors des aimants permanents, le vecteur {à,6,c) se réduira au vecteur (A, B, C) des débits d'électricité. L'intégrale
J adx
+ bdy + cdz se confondra,
dans ce cas, avec
J Adx
-t- Bdy -j- Cdz. Mais, si le
circuit d'intégration embrasse un des courants fictifs, d'intensité if, de l'aimantation permanente, on aura, en l'absence de tout courant réel,
J" adx
-j- bdij + cdz = 4-i'/,
a = A + a,
6 = B + p,
c = C +
T
,
on aura :
a, (3, y sont les composantes de l'intensité magnétique permanente (t. S'il y a en outre des courants d'intensité », l'expression de l'énergie sera homogène et du second degré en i et en Si a, g, y étaient de simples coefficients constants, l'expression de l'énergie renfermerait des termes du 1 er degré; aucune des formules établies pour l'électrodynamique et l'aimantation induite ne serait applicable, puisqu'elles reposent sur la forme quadratique de T. Il faut donc admettre que, môme dans un aimant permanent, les composantes de l'aimantation peuvent varier. C'est le phénomène de l'hystérésis, que nous sommes conduits à considérer comme un des caractères essentiels de l'aimantation permanente. De l'expression quadratique de T, nous avons tiré la formule des courants induits dans chaque circuit, en remarquant que, dans ces circuits, (H — Ri) dt devait être une différentielle exacte ; et nous avons trouvé, pour la valeur de cette différentielle, d
^ jj •
Toutes ces consé-
quences doivent subsister. Mais, si nous introduisons les valeurs de (H — Ri)dt dans l'équation de la conservation de l'énergie, nous reconnaissons que cette équation ne se vérifie plus, à moins d'ajouter un terme complémentaire à ceux qui représentent l'énergie dissipée en chaleur de