Annales des Mines (1906, série 10, volume 9)
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BASES
D'UNE THÉORIE
MÉCANIQUE
DE
L'ÉLECTRICITÉ
sible de faire interférer des radiations émanant de sources différentes. Si le milieu de propagation n'a pas de symétrie autour de l'axe des O;, par exemple s'il a la dyssymétiïe magnétique, le terme linéaire en n ^ — ^ devra en général reparaître dans l'expression de a. C'est le phénomène de la rotation du plan de polarisation. t S Si le terme en n- subsiste seul, tandis que n -^disparaît, 6 o la rotation aura lieu toujours dans le même sens, quel que soit le sens de propagation du rayon ; un rayon réfléchi ne tournera pas en sens inverse du rayon précédent, mais, au contraire, la rotation totale sera doublée après réflexion. C'est ce qui se produit effectivement dans le cas de la rotation magnétique du plan de polarisation. Ce résultat était à prévoir, car la dyssymétrie du système est entièrement définie quand on se donne le sens du courant particulaire ; la rotation du plan de polarisation aj r ant lieu, par exemple, dans le sens du courant, il en sera de même pour les deux rayons de sens inverse. En revenant aux notations des équations (i), et en supposant les oscillations réduites à la variation de a : C sin 2-
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les équations différentielles prendront la forme des équations d'Airy :
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Si au contraire le terme en n - disparait, tandis que le
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THÉORIE MÉCANIQUE
DE
t; ÉLECTRICITÉ 697
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terme en —5 subsiste seul, le rayon réfléchi éprouvera la rotation inverse de celle du rayon incident, et les deux rotations s'annuleront. Par rapport au sens du rayon, la rotation aura toujours lieu dans le même sens, par exemple de gauche à droite. C'est ce qui devra se produire à la traversée des cristaux hémiédriques, comme le quartz ; car leur dyssymétrie est la même par rapport à des rayons de sens inverse. La rotation du plan de polarisation n'implique donc aucune hypothèse, sinon la dyssymétrie spéciale au milieu traversé. La théorie élastique de la lumière ne peut donner directement les équations de la rotation, parce que les premières hypothèses, sur lesquelles elle est fondée, commencent par supprimer les termes en
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plus être rétablis que moyennant des hypothèses compliquées. Mais ils doivent figurer dans les équations générales de propagation d'une rupture d'équilibre dans un système en mouvement permanent. 41. Vitesse de propagation des perturbations électriques. — Ce qui précède nous dispense de chercher, dans les propriétés particulières de l'électricité, la raison delà propagation des oscillations électriques à travers un diélectrique. Il suffit que l'équilibre électrique soit troublé en un point quelconque du diélectrique pour que le trouble se propage ; si le trouble initial a le caractère périodique, les équations delà propagation se présenteront sous une forme périodique, dans l'espace comme dans le temps. Quant à la propagation par ondes planes, on peut la considérer comme un cas particulier de la propagation par ondes sphériques, et celle-ci se produira, par raison de symétrie,