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EXPÉRIENCES SDR LES POUSSIERES DE HOUILLE

pas davantage pour le moment sur ce second cas particulier, qui n'a pas trouvé d'applications dans les essais de la quatrième série. Cas d'une explosion se dirigeant vers des résistances ou obstructions ; détermination des ondes réfléchies. — Mais il importe de dire quelques mots du cas général, dans lequel on manque de données préalables suffisantes sur les ondes inverses ; c'est par exemple le cas d'une forte résistance créée par une obstruction locale dans la galerie ; la théorie indique que cette circonstance détermine la propagation d 'ondes inverses, dont les entraînements sont fonctions de la vitesse de l'air, suivant une loi inconnue a priori. C'est encore le cas des résistances réparties sur la longueur de la galerie, quand, dans une seconde approximation, on cherche à en évaluer l'importance, ou quand elles sont assez fortes pour manifester clairement leur influence, même en une première approximation. La solution du problème nécessite alors la prise de deux diagrammes de pressions, en des points différents de la galerie ; nous supposerons qu'il n'existe entre ces deux points, pendant la période considérée, aucune cause de réflexion ou production d'ondes. On commence, comme toujours, par transformer les courbes de pressions en courbes d'entraînements, au moyen de la relation (pw). On obtient les courbes E etE' (fig- 50) que l'on place sur le diagramme général de façon que leurs axes des abscisses passent par les points M et M' représentant les cotes de la galerie où eurent lieu les enregistrements ; en outre, grâce aux indications fournies par les sondes de pression ou papillons, on fait en sorte que les points des courbes correspondant aux mêmes instants soient sur la même verticale. On détermine alors, pour les points M et M', les courbes D et D' des entraînements des ondes directes.

ET SUR LES MOYENS DE COMBATTRE LEURS DANGERS

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Proposons-nous, par exemple, de chercher l'ordonnée TjDj de la courbe D' à l'instant T4 , c'est-à-dire la somme des entraînements des ondes directes parvenues en M' jusqu'à l'instant T, :

Soit T.,, l'instant auquel passe en M l'onde directe arrivant en M' à l'instant T t . On a :

et aussi la relation générale : T 2 E 2 = 2j}d - Sjjt.

On en tire : T,D{ = Ï 2 E 2 + 2*i.

Soit maintenant T3 l'instant auquel passe en M' l'onde inverse arrivant en M à l'instant T, ; on a de même :

et T3E3 =

— Soi'.'

On tire : T<D; = T 2 E 2 - T3E3 + £ 0 d\