Annales des Mines (1912, série 11, volume 1)
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ET EXPÉRIENCES
SUR
LES
POUSSIÈRES
DE
deux appareils, on mesure la vitesse absolue de propagation de l'onde ; la vitesse relative ne diffère pas sensiblement de celle du son dans un milieu dont on connaît l'état de compression par voie adiabatique ; elle se calcule donc aisément ; la différence donne la vitesse d'entraînement. Chaque expérience fournit ainsi plusieurs vérifications. Nous n'insisterons pas davantage sur ces essais spéciaux, postérieurs à ceux dont nous avons à rendre compte. TEMPÉRATURE
DES DU
GAZ
BRÛLÉS.
COEFFICIENT
—
SUR
LES
MOYENS
DE
COMBATTRE
LEURS
DANGERS
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HOUILLE
après avoir marqué sa trace en a { , se réfléchit sur le fond de la galerie; l'onde de choc de retour, rencontrant la flamme F, surface de séparation d'un milieu froid et d'un milieu chaud et beaucoup moins dense, donne naissance à deux ondes, l'une dilatée, qui part à nouveau vers le fond, mais quine tarde pas à s'étaler et dont nous distinguerons mal la trace dans les réflexions successives, l'autre, O
T
DÉTERMINATION
X.
Nous dirons encore quelques mots de la mesure de la température des gaz brûlés, qui, quoique effectuée postérieurement aux essais de la quatrième série, nous est cependant utile pour l'interprétation de ces essais : elle nous donne en effet une idée de l'ordre de grandeur du coefficient X dont nous aurons besoin en analysant les diaFIG. O).
grammes. On a procédé de la manière suivante : A une centaine de mètres de l'origine de la galerie, deux canons identiques sont placés dos à dos, sont semblablement chargés, sont tirés par le même exploseur et allument symétriquement deux gisements de poussières identiques, placés de part et d'autre de ce double point initial ; de chaque côté, et à 20 mètres de distance, se trouve un appareil enregistreur Carpentier. Sur le diagramme représentatif (fig. 51), C, A et B marquent les distances à l'origine du point initial double et des deux enregistreurs ; les deux flammes divergentes suivent approximativement les tracés OF et OF'. Les appareils enregistrent en a, et b { le passage des ondes de choc initiales ; celle qui se dirige vers l'orifice libre fera retour en une onde dilatée dont nous ne nous occuperons pas ; celle qui se dirige en sens opposé,
onde condensée, et même, onde de choc, qui marque son passage en a.2 et b 2 \ celle-ci rencontre bientôt la seconde flamme F', surface de séparation d'un milieu froid et plus dense ; deux nouvelles ondes condensées se forment, l'une, qui poursuit sa route vers l'orifice libre, l'autre, qui revient vers le fond et s'inscrit en b 3 et a 3 ; ce serait une onde de choc si la surface de séparation constituée par la flamme F' était une tranche bien définie, avec passage brusque d'une température à l'autre ; mais nous savons que la flamme ne progresse pas exactement par tranches, et d'autre part, la variation de température n'est pas absolument instantanée ; c'est pourquoi è 3 est une simple onde condensée, à front assez raide, mais non discontinu. Il y a ainsi entre F et F' une série indéfinie de réflexions sucTome I, 1912.
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