Annales des Mines (1912, série 11, volume 1)
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EXPÉRIENCES SDR LES POUSSIÈRES DE HOUILLE
cessives ; mais, à chaque réflexion, l'entraînement de l'onde qui fait retour n'est qu'une fraction
ET SDR LES MOYENS DE COMBATTRE LEDRS DANGERS
étaient exactement les mêmes, on aurait : b 2 — a 2 = b 2 — 6 1 — (a 2 — a t ),
^ de
celui de l'onde qui s'est réfléchie, et comme en outre la surface réfléchissante n'est pas nettement définie, les inscriptions deviennent vite floues et mal distinctes ; on retrouve cependant les deux inscriptions nettes du passage d'une onde condensée, a 4 et 6 4 , moins intense que 6 3 a 3 , mais à front plus raide : c'est l'onde de retour qui fait suite à 63a 3 après réflexion sur le fond de la galerie et qui s'est raidie dans le parcours. Jusqu'au passage de «2 ô 2 tout doit se passer symétriquement de part et d'autre du point initial ; en particulier, les masses de gaz brûlées comprises entre F et F' doivent être à peu près immobiles, en sorte que la vitesse absolue V 2 de l'onde a,b 2 est à peu près égale à sa vitesse relative dans le milieu des gaz brûlés ; cette vitesse doit nous permettre de calculer la température des gaz brûlés suivant la formule :
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et chacune des différences b 2 — è, et a 2 — a { se lit sur les diagrammes d'enregistreur; mais en fait ces instants ne coïncident pas rigoureusement, et l'on a : b 2 — a 2 = b 2 — 6, — (a 2 — a,) + x.
Pour éliminer x, nous nous servirons de la vitesse U 3 de propagation de la première onde élémentaire du front de Tonde condensée qui fait retour de b 3 à a2 : a3 — b3
avec A
3
— b 3 = <z 3 —
a( —
(6 3 — 6,) — x.
On voit aussitôt que l'on a : U 2
d
=
(«s -
OJ) -
/. {b, - bi) \
, MA - lij'
Les différences a3 — a 2 et b 3 — b 2 se lisent aussitôt sur les diagrammes avec la précision désirable. Il nous reste à calculer
où 7 et R sont les constantes relatives aux gaz brûlés, P t et T, la pression et la température de ces gaz avant le passage de l'onde a 2 b 2 , p 2 la variation de pression produite par le passage de l'onde ; p 2 et Pf se lisent sur les diagrammes ; y et R se calculent, au moins approximativement, d'après la composition chimique des gaz, que nous font connaître de nombreuses prises d'essai ; la formule donne donc T, en fonction de U 2 ; d'autre part, si (/ désigne la distance des deux enregistreurs, on a :
b2 — a2
Si la symétrie était rigoureuse et si les instants a, et b l
La vitesse absolue U 3 est égale à la vitesse du son S., dans le milieu modifié par le passage de U2 , moins la vitesse d'entraînement W 2 résultant du passage de cette onde. Pour évaluer S 2 et W 2 , nous procéderons par approximations. Nous prendrons comme composition des gaz brûlés d'après nos analyses : CO 2 O2 CO Az 2 H 20
vap
8,5 1,7 1,2 71,9 16,7 100,0