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EXPÉRIENCES SUR LES POUSSIÈRES DE HOUILLE

de tous coudes, branchements ou obstructions, soit au fond d'un cul-de-sac, soit en pleine voie, mais avec développement symétrique de part et d'autre du point initial. Mais, un peu après le terme de la première seconde, comme la flamme arrive aux environs de 65 mètres de l'origine, après avoir fait passer à l'état de gaz brûlés l'air qui remplissait au début les douze premiers mètres de la galerie, elle voit sa marche sérieusement influencée par le retour des ondes dilatées réfléchies par l'orifice libre ; la vitesse de l'air se trouve en peu de temps accrue d'environ 20 à 30 mètres par seconde; il en résulte, pour la vitesse de combustion, un accroissement d'environ 15 mètres, soit au total 35 à 45 mètres d'augmentation de la vitesse absolue de- propagation. Ainsi, l'explosion qui, par la position de la courbe C Wa par rapport à la droite C == -—— et avec les conditions initiales réalisées, devait avoir, en galerie indéfinie, une allure nettement progressive, commence à suivre uneprogression plus rapide du fait de la présence de l'orifice libre. Cette influence se fait désormais sentir jusqu'au terme de l'explosion. Si nous examinons par exemple, pour fixer les idées, l'essai 487, il y aura, après l'accélération survenue vers la cote 65, quelques instants de progression normale, parce qu'après l'onde de choc initiale, il n'y a pas eu d'accroissement sensible de pression pendant 0,4 seconde environ, et que, par suite, il ne se présente pas de nouvelle onde dilatée réfléchie ; mais, vers la cote 105, la flamme commence à rencontrer les ondes dilatées correspondant aux ondes condensées auxquelles avait donné lieu l'accroissement progressif de la vitesse de combustion de la cote 15 à la cote 65 ; il en résulte une accélération plus rapide que ne le comporterait la progression normale en galerie indéfinie, et qui se manifeste de la cote 105 à la cote 165 environ. Vers ce

ET SUR LES MOYENS DE COMBATTRE LEURS DANGERS

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moment commencent à arriver à l' encontre de la flamme les ondes réfléchies, correspondant aux ondes condensées qui sont issues de la flamme au moment où celle-ci subissait sa première accélération anormale, vers la cote 65 ; la progression se multiplie en quelque sorte et les vitesses et pressions s'accroissent considérablement ; il arrive un moment où les ondes dilatées ne reviennent pas assez tôt de l'orifice pour faire baisser la pression, que l'accélération de la combustion tend constamment à élever davantage ; alors l'effet de la pression s'ajoute à celui des mouvements de l'air pour exagérer l'accroissement de la vitesse de combustion. Cherchons en quel point du parcours de la flamme la pression sera maximum. Si l'on traçait la courbe des entraînements des ondes directes pour un point situéjuste àl'orifice, on aurait une courbe de même allure que celle qui fut tracée pour la cote 205,25, mais se prolongeant un peu plus haut, parce que l'accélération probable de la combustion de la cote 205 àla cote 217 a dû encore ajouter de nouvelles ondes directes aux précédentes. Le point choisi pour le tracé de la courbe étant àl'orifice, la courbe des entraînements des ondes inverses se confond avec celles des ondes directes. La pression, au point M (fig. 54), s'obtient en menant les lignes MI) et MI des parcours d'onde directe et inverse, et en lisant sur la courbe (pw) la pression correspondant à la différence des entraînements De/ — li. Quand M se déplace sur la ligne de parcours de la flamme, il est évident que la différence Dd — li passe par un maximum pour un point voisin de l'orifice ; si M est trop loin de l'orifice, le point D est trop loin de F et Y)d est relativement petit ; au contraire, quand M tend vers F, D et I tendent à se confondre et Dd et li à s'égaler. Faute de connaître exactement la forme de la courbe des