Révisions de la page | Historique de transcription | Annales des Mines (1914, série 11, volume 5)

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LES

GAZ

RARES

DES

GRISOUS LES

Le nombre obtenu dans le dosage du radium est enfin rapporté à 1 partie de cendre et 1 partie de houille.

a été privée d'émanation, puis conservée en vase clos pendant une période de temps t (en heures). Au bout de ce temps, la quantité d'émanation accumulée, soit q curies, a été mesurée au moyen de l'appareil Chéneveau et Laborde. Nous avons donc : 1° D'après la mesure : q — K — curies, expression où K' est la constante de l'appareil exprimée en curies, soit K' = 0,30 x 73,4 . 10 -9 = 22,02 . 10 -8 curies (voir la note de la page 389): 2" D'après la loi d'accumulation de l'émanation en présence du radium qui la produit (et privé, au début, d'émanation) : xQe r q — —j— (l — e

j curies,

où, t étant exprimé en heures, X désigne la constante radioactive de l'émanation X = 0,0075 = 7,5 . 10- 3 et e la quantité d'émanation, en curies, produite en 1 heure par 1 gramme de radium. On voit aisément que l'on a E =: X = 7,5 . 10 -3 curies par heure (en etfet, 1 curie est la quantité d'émanation en équilibre avec 1 gramme de radium, c'està-dire la quantité obtenue en faisant, dans la formule précédente, xQ = 1 gramme et £ = <x , ce qui conduit à - = 1 curie, d'où s = X = 7,5 . 10 _s curies par heure). En égalant entre elles les deux expressions de q, il vient : K'y

xQt 1

_ )( ,

Pour abréger l'écriture, posons :

GAZ

RARES

DES

GRISOUS

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II. — Dosage du thorium.

Nous avons essayé de nous rendre compte de la teneur en thorium de nos houilles en appliquant aux solutions des cendres la délicate méthode par laquelle J. Joly détermine le thorium contenu dans les roches et les minéraux de l'écorce terrestre (*). En principe, cette méthode consiste à entraîner dansun électroscope étalonné, au moyen d'un courant d'air de vitesse constante, l'émanation du thorium continuellement produite au sein d'une solution contenant du thorium. L'émanation du thorium se détruit très rapidement (de moitié en 5i secondes), mais elle est aussi très rapidement régénérée. De sorte qu'en réglant convenablement la vitesse d'extraction de l'émanation, qui est aussi sa vitesse de passage dans l'électroscope, on peut obtenir dans celui-ci un courant d'ionisation maximum et constant. Si l'on compare l'intensité de ce courant à celles fournies, dans les mêmes conditions, par des solutions titrées de thorium, on peut en déduire la quantité de thorium présente dans la solution, étant admis que, dans toutes les expériences, le thorium se trouve à l'état d'équilibre radioactif avec tous ses termes de désintégration (**).

On aura : Phil. Mag., 6- série, vol. XVII, p. 760, et vol. XVIII, p. 140 et J. JOLY, Congrès international de Radiologie et d'Électricité (1911) ; voir également A.-L. FLETCHER, Phil. Mag., 6* série, vol. XXI, p. 102 (1911). (*) J. JOLY,

1 — -y" = *Qs |J.

(1609),

d'où l'on tire K'v

(**) La série de désintégration du thorium est très analogue à celle de uranium-radium, dont nous avons indiqué, plus haut, les principaux termes (voir p. 343, note). Toutefois, tandis que, quand il s'agit de doser le radium par la méthode de l'émanation, on n'a à tenir compte d'aucun terme intermédiaire entre le radium et son émanation, une complication s'introduit, dans le cas du thorium, du fait qu'il existe quatre intermédiaires successifs (le mésothorium I, qui se détruit de moitié en 5,5 ans; le mésothorium II, destruction de moitié en 6,2 heures; le radiothorium, destruction de moitié en 2,02 ans, et le thorium X, 1

Nous avons vu que K' = 22,02 . IO- 9 et e = 7,5 . 10~ 3 ; quant au facteur fj., il est lu directement sur la table II de M. Kolowrat (Le Radium, t. VI, juillet 1909, ou t. X, décembre 1913); les nombres v, V, Q résultant de l'expérience. Il vient finalement : x = 2,94 . 10 -6

V

-

V x Q X |i

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