Révisions de la page | Historique de transcription | Annales des Mines (1914, série 11, volume 6)

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INTERPRÉTATION MECANIQUE

pression, de nature spéciale au corps, constitue un système hétérogène, si on considère des éléments très petits ; mais ce système pourra être sensiblement homogène, si on n'a à considérer que des éléments de volume plus étendus, englobant un grand nombre de centres de pression, de répartition moyenne uniforme. Il est donc possible que la déformation électrique affecte des édifices plus complexes que ceux qui sont modifiés par les pressions de gravité, sans qu'il soit nécessaire d'admettre, pour les deux phénomènes, l'existence de deux sièges entièrement distincts. 16° Aucune dissipation, d'énergie dans un diélectrique parfait. — A cette conception de particules pesantes, plongées dans un éther universel, s'oppose immédiatement une objection : comment n'y a-t-il pas dissipation d'énergie dans le milieu enveloppant indéfini? Si l'on ne considère que l'énergie interne et les mouvements permanents qui sont décelés par l'équivalence de la chaleur et du travail, l'hypothèse d'un éther n'introduit aucune difficulté nouvelle ; c'est le problème de l'équilibre de température entre deux corps en contact. L'objection porte sur les mouvementé sensibles des corps pesants. Si le voisinage des particules pesantes modifie l'énergie potentielle de l'éther, la circulation de ces particules devrait communiquer de l'énergie aux régions successivement traversées, d'où dissipation d'énergie et amortissement du mouvement. Nous ne connaissons pas le mouvement des corps pesants dans l'éther pur, nous ne percevons que des mouvements à travers des gaz raréfiés, jusqu'au vide des machines-pneumatiques ou des espaces interplanétaires. Mais comme, dans les gaz raréfiés, l'expérience ne constate aucune dissipation sensible d'énergie, nous pouvons admettre que la dissipation est nulle dans l'éther.

DE LA LOI DE GRAVITATION

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Un nouveau rapprochement s'impose Ici, entre l'éther et les corps diélectriques. Après avoir admis la localisation, dans le diélectrique, de l'énergie potentielle due à la charge électrique d'un conducteur, nous avons constaté que cette énergie disparaît instantanément avec la charge, sans échauffement du diélectrique. De même l'énergie de gravité, localisée dans l'éther qui enveloppe un corps pesant, et distribuée selon la distance à ce corps pesant; disparaît instantanément par le déplacement du corps pesant, pour reparaître en d'autres points de l'espace; aucun échauffement ne décèle une dissipation d'énergie aux points où la gravité a cessé de s'exercer. Nous avons interprété la restitution intégrale de l'énergie électrique en admettant que le diélectrique ne renfermait pas d'énergie potentielle acquise, mais seulement de l'énergie potentielle empruntée. Pour la définition de ces deux quantités, on peut se reporter au paragraphe 16 des Bases d'une théorie mécanique de l'électricité. Dans une modification d'un système de points matériels, l'énergie potentielle acquise est mesurée, au signe près, par le travail des forces appliquées aux points matériels. Ce travail n'est pas nécessairement égal- à la variation du potentiel des forces appliquées au système ; car le travail des forces ne dépend que des déplacements du système considéré, tandis que la variation du potentiel dépend en outre des déplacements des corps extérieurs, quand des forces s'exercent entre le système considéré et ces corps. Si l'on retranche l'énergie acquise de la variation du potentiel, le surcroît est ce que nous avons appelé l'énergie potentielle empruntée. Nous avons démontré (aux paragraphes 13 et 14 de l'ouvrage précité) qu'on peut définir des systèmes de points matériels en mouvement permanent, où l'énergie totale ne peut varier; dans les mêmes'Systèmes, l'énergie cinétique reste constante ; il y a donc aussi invariabilité