Révisions de la page | Historique de transcription | Annales des Mines (1834, série 3, volume 6)

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SUR LE SOULÈVEMENT.

puisqu'elles sont la conséquence nécessaire des. fractures qu'amène, à .divers intervalles, l'énergie sans cesse croissante de cette force de contraction. En se plaçant .à ce point de vue hypothétique, Application au parallèle on conçoit aisément que toute fracture produite chaines violemment dans l'écOrce flottante de la surface 1 contemporaines. .

du gloBe doit exercer un ébranlement sur le li-

quide inférieur, et que, par sa réaction sur les parties voisines de l'enveloppe, le liquide détermine à son tour, dans celle-ci, une série de mouvemens qui ont une relation intime avec la situation de la première rupture. C'est par cette réaction qu'il me

parait possible d'expliquer le parallélisme des rides qui forment à la surface du globe les traces d'une même révolution. Lorsqu'on introduit un corps solide d'une forme quelconque dans un liquide pesant dont la sur-

face est en équilibre, et qu'on enlève ensuite brusquement ce corps, quand l'équilibre troublé momentanément par cette immersion est rétabli le liquide se met aussitôt en mouvement pour remplir le vide que laisse le retrait du :corps. En vertu de la vitesse acquise , le liquide s'élève audessus du niveau général, dans le lieu qu'occupait

le corps, ce qui produit, autour de ce centre, une dépression circulaire. Le liquide qui com-

mence alors à affluer vers la circonférence de ce cercle, y produit bientôt un bourrelet circulaire, en même temps que deux nouvelles dépressions :

l'une au point d'ébranlement primitif, l'autre .sur tous les points d'un cercle concentrique et extérieur au premier. Cette seconde dépression circulaire devient elle-même un centre de propagation de mouvement, en sorte qu'autour du point d'ébranlement il se produit successivement

DES MONTAGNES.

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une série de mouvemens d'oscillation, dont la loi

de propagation à la surface et dans la profondeur, peut être définie par le calcul. Sans entrer ici dans plus de détails à ce sujet, on conçoit aisé-

ment, en ce qui concerne le mouvement produit à la surface, qu'une même onde, représentée en coupe à différentes distances du centre d'ébranlement, doit présenter à peu près les formes in-

diquées dans la Pl. VI, fig. i4; tandis qu'à un instant donné de la propagation des ondes, la coupe de la surface du liquide par un plan vertical passant par le centre d'ébranlement, doit avoir le profil qu'indique la fig. 15. Il est clair enfin

qu'un pareil mouvement se produit, non seulement dans .le cas mathématique qui a été supposé, mais encore chaque fois que le liquide est dérangé violemment, en un point de sa surface, de la position d'équilibre. Si, au lieu d'être ébranlé en un seul point, le liquide reçoit l'impulsion primitive dans toute l'étendue d'une ligne droite, il se forme, de part

et d'autre de la ligne d'ébranlement, une série d'ondes ou de sillons parallèles qui se propagent, à peu près comme les ondes circulaires, dans le cas précédent : seulement la hauteur d'une même onde diminue moins rapidement avec la distance au centre d'ébranlement et, par suite, son action se transmet à une plus grande distance.

Enfin, l'on conçoit aisément la modification que devrait recevoir Cet énoncé, dans le cas où

le mouvement ondulatoire serait produit sur une portion limitée de la surface d'une sphère d'un grand rayon, et où la ligne d'ébranlement coïnciderait 'avec une partie assez étendue d'un arc de grand cercle. Il est évident que les ondes