Annales des Mines (1836, série 3, volume 10)
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VÉN'ÉIT.ÀtEUil 5(j2 ce fluide , par sa détente , ne petit plus fournir de travail moteur après sa sortie, il faudra nécessairement, d'après le ry,
pillicipe des forces 'ives , que m 7I1 g X 7954.16 !o.-.
2
ou
(11.-1-0,76)
(1-1-o,00375t)
soit égal à toute la quantité d'action dépensée par le piston , qui aura d'abord comprimé le gaz dans son réservoir, pour ensuite le refouler ou le chasser à travers l'orifice d'écoulement. C'est ce qu'on trouve en effet lorsqu'on calcule comme à l'ordinaire les deux dernières quantités d'action et qu'on les ajoute ensemble. Comme on voit, la première formule ci-dessus donnera sans doute une vitesse trop petite et la deuxième une
vitesse trop grande ; mais ces expressions sont deux limites
qu'il était bon d'indiquer à l'expérience, à laquelle il appartient Feule de déterminer les lois de l'écoulement des fluides pour toutes les pressions et surtout pour tous les ajutages ou formes d'orifice.
..
Note (2). En substituant à la place de Ru la valeur de la vitesse d'écoulement donnée par M. Xavier, et qui doit devenir à très-peu près la véritable lorsque l'orifice (fig. 4) aura permis au gaz de se détendre entièrement avant son
entrée dans le ventilateur, dans ce cas l'équation de
condition ( pages 48o et 481 ), exprimant que le gaz entre sans choc et sort sans vitesse de la turbine, donnera pour 11' la valeur 0rn,905, et l'effet produit 1k1i,3 XII.V deviendra 47694nxm, c'est-à-dire égal à celui d'un piston agissant par action directe et avec détente, ainsi qu'on devait le prévoir d'après le principe des forces vives, puisque
dans l'une et l'autre circonstance il n'y a plus de perte inutile de moteur. Ce n'est pas tout, en supposant, d'après M. Gay-Lus-
sac (Annales de chimie, tome X/X) , que le gaz en en-
trant dans le ventilateur, ou en passant de la pres-
sion manométrique H à celle H', ne se refroidît pas malgré sa dilatation, alors l'équation ci-dessus deviendra 0,76) 0,2727 log. ( 0,2727
log. (o27 27 (11.1+o,76)
H±o,76 X2,3 log (11 '±o,7 6) -1-0,92789) "
COMME MACHINE .90EFFLANTE.
rJO;)
etcela après que uit aura été remplacé par l'expression de
la vitesse d'écoulement de M. Navier , et après que la pression constante et initiale ii -= ( H-1-0,76 ) 13593ur. l'aura été par celle ) 13593k". , à partir de laquelle le refroidissement commence seulement à s'opérer. Au reste, cette dernière pression , comme la précédente H, devra être considérée comme constate dans l'intégration de l'équation, dp=p,,,'rdr. L'équation ci-dessus, résolue par tâtonnement avec beaucoup de soin, donne lir=o"',8122, valeur qui répond à un effet utile i11, 3 xE.V=i- 544361ilix m. plus grand que celui 47694',LY obtenu avec un piston dans le rapport de 1,14 à i ou de 8 à 7 à très pets près. De là resulte , comme on voit , cette conséquence trèscurieuse qu'un soufflet cylindrique alimentant d'air comprimé et sans perte de calorique un ventilateur, l'effet produit par l'axe de rotation de ce dernier l'emportera sur la quantité d'action dépensée par le piston soufflant, de telle sorte que cette machine, composée de deux autres, pourra , du moins théoriquement parlant, s'entretenir d'elle-même en mouvement sans aucune force étrangère.
Légende explicative de la Planche XIII. Fig.
rentilateur ou turbine à gaz conyrimé.
a réservoir quelconque du gaz comprimé qui se rend dans le ventilateur. b orifice d'entrée de ce gaz ayant la forme (fig. 4 ) afin
qu'il prenne un surcroît de vitesse après son entrée
par suite de la détente qui s'opère dans l'évasement que présente la coupe verticale de l'orifice. c orifice central de sortie. d palettes mobiles du ventilateur enfermées dans un tambour fixe. e renflements pratiqués à droite et à gauche ou autour du
ventilateur triple pour que l'air, après avoir gagné le centre dn premier ventilateur et être revenu entre deux parois fixes à la circonférence du deuxième , puisse alors Tome X, 1836. 33