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Annales des Mines (1837, série 3, volume 12)

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MOUVEMEI\T DE L'AIR 4/16 force vive de l'air se mouvant dans le cylindre, exactement comme il arrive, dans le cas où les sections du passage s'agrandissent par degrés insensibles. On sait bien qu'il n'en est pas ainsi, mais on ignore encore de combien la tension de l'air en mouvement dans le cylindre, surpasse celle de l'air au passage par l'orifice rétréci. Il est évident toutefois que la force élastique de l'air, dans le cylindre, lorsqu'il a pris une vitesse régulière égale à ,celle du ,piston, et que les remous ont

cessé, ne peut être inférieure à celle de l'air, à son passage par l'orifice, de sorte qu'en admettant que la vitesse de l'air diminue, sans que sa force

élastique augmente, nous sommes certains d'estimer trop haut la perte de force vive ou de travail moteur, qui a lieu au passage dans l'étranglement. Il en est de même au passage de l'air, d'une conduite plus étroite, dans une conduite plus large. Arrivé à l'extrémité de la première, l'air possède une force élastique et une vitesse déterminées. En passant dans la seconde conduite, sa vitesse diminue par degrés, à mesure que le courant s'élargit, et la supposition que la pression n'augmente pas en même temps, revient à admettre que l'impression due à l'excès de vitesse de l'air, clans la conduite étroite, sur la vitesse de la masse d'air en mouvement dans la conduite plus large , est entièrement perdue pour l'effet utile. Au surplus, c'est de cette manière que les hydrauliciens évaluent la résistance qu'un étranglement, ou rétrécissement oppose au mouvement de l'eau, dans une conduite. (Voyez en-

dautres , Recherches sur le mouvement de l'eau, etc., par M. Eytelwein , recueil de l'aca-

DANS LES TUYAUX DE CONDUITE.

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démie de Berlin, années 1814 et i8i5, dont la traduction est insérée dans les Annales des mines,

e série, t. II, 7 , du ler mémoire, p. 428 de la traduction française.) En opérant de même,

jusqu'à ce que des expériences ad hoc nous éclai-

rent sur la pression qui s'établit, à la suite d'un renflement, dans une conduite, nous serons sûrs d'arriver à des formules qui , clans les applications, ne donneront pas une dépense trop grande, ce qui est le point le plus important.

Lors donc que l'air passera, d'une conduite plus étroite, dans une conduite plus large, (sauf le cas dont nous avons parlé précédemment) , nous admettrons que la force élastique de l'air est la même, à l'origine de la deuxième conduite, et à l'extrémité de la première. L'équation (3') du mouvement de l'air, au passage d'une conduite à l'autre est alors inutile, et nous poserons immédiatement l'équation du mouvement, dans la seconde conduite. Cette équation, en conservant les notations adoptées, sera (4,)

( L, 0 ni

og.

))

dans laquelle or est égal au rapport12 des forces

élastiques de l'air, à l'extrémité de la seconde partie de la conduite, et à l'orifice d'écoulement de la conduite totale , diminué de l'unité. Ainsi, dans tous les cas, on formera plusieurs équations simultanées relatives au mouvement de l'air, dans chaque partie de conduite d'un diamètre constant, et au passage d'une conduite à l'autre.Le cas, où un rétrécissement se trouverait dans une conduite, ne présenterait pas non plus Tome XII , 1837. 27