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EFFETS MÉCANIQUES
DE L'INJECTEUR DE M. GIFFARD.
troduire à la lin de la seconde opération une nouvelle quantité d'eau à V!, et l'on reconnaît facilement que l'on ne dépense de cette manière aucun travail appréciable. La formule (5) n'est qu'approximative puisque nous l'avons établie en négligeant quelques termes, et en admettaht que les vapeurs se comportent comme des gaz perma..;
parler, une fausse paroi ; de sorte que le coefficient de contraction ne doit pas différer beaucoup de l'unité; et en effet
nents , ce qui n'est pas très-exact : on conçoit par suite
sation de cette dernière résulte -une gerbe composée de globules d'un aspect perlé, Séparés entre eux par des intervalles comparables à leurs propres dimensions, et qui n'éprouvent
qu'elle puisse mieux représenter les résultats de l'expérience en donnant au coefficient de z'z une valeur ou un peu plus grande, ou un peu plus petite que o,004. C'est pourquoi dans ce qui suit; nous la remplacerons par la suivante
ri-Fir2=[11-p(ez)], étant une constante que l'on déterminera par la comparaison entre les résultats de l'expérience et ceux de la théorie. S 2. THÉORIE DE L'INJECTEUR.
4. Pour rendre notre langage plus clair, nous désignerons sous le nom de tuyère l'ajutage qui termine le tuyau de vapeur, et nous appellerons lance l'ajutage, de même diamètre que le précédent, qui envoie le jet fluide dans le récepteur. L'aspiration der eau alimentaire , entre la lance et la tuyère, S'explique de la même manière que le jeu des trompes, le tirage dans les cheminées des locomotives, par la perte de force vive due à un changement brusque de vitesse et d'où résulte une réduction de pression. L'eau pénètre dans l'espace .compris entre les deux ajutages, par l'intervalle annulaire qu'ils déterminent et tourbillonne avec la vapeur qu'elle condense ; cet intervalle _
joue le rôle d'un véritable ajutage, et au débouché le liquide doit se contracter ; mais la contraction doit être .détruite sur la paroi de la lance, qui constitue à proprement
la discussion des expériences dont nous avons parlé plus haut ndUs a cdfichiit à admettre 0,97 pour la valeur de ce coefficient.
De la collision de l'eau et de la vapeur et de la conden-
aucune résistance à se réunir lorsqu'on les reçoit dans un vase et que tout mouvement a ceSsé. 5. Soient (fig. 7, Pi. IX) bb' l'orifice de la tuyère;
ab, a'b' les droits qui représentent le débouché de l'eau, lequel forme une surface conique perpendiculaire à la sur-. face interne de la lance ; cd, c'd la section conique contractée ; w' le débouché de l'eau (ab, a'b') y le coefficient de dépense par cet orifice ; 10 534 kil. la pression atmosphérique par mètre
pané de surface ; p = 1000 kil. le poids spécifique de l'eau rapporté au mètre cube ;
h la hauteur ou charge d'eau sur l'orifice w', négative si l'eau est aspirée en contre-bas de l'appareil; g = 9-,8o8 l'accélération de la pesanteur; Y la pression inconnue, rapportée à l'atmosphère, dans comprià entre la lance et la surface (cb, c'b'); V la vitesse de réel dans la section (cd, c'élt) Q le poids d'eau dépensé par seconde ; on a Q ---=
(1) V
w' V.-1g LP(IY)+ hP1P
=4 [P(1-1() +hi. 29 1-
5. Soient iMintenant :
P