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PROPRIÉTÉS MÉCANIQUES DE LA VAPEUR.
o
PROPRIÉTÉS MÉCANIQUES DE LA VAPEUR.
que la dérivée précédente soit positive, et c'est ce qu'il faut vérifier. Or on
n
m=51,549,
k = 1,007161,
1,0486,
et si l'on pose
-0,4208
[o,o385 +0,00325 (1-Fat)] h'
111
N
0,695
r
dx
sera positif, puisque y étant nul à l'origine de
la détente sera toujours une petite fraction. Dans les limites ci-dessus de la température, le coefficient M est assez bien représenté par la formule, o,o485t+ 23,3 (4)
10000
et les différences entre les valeurs que l'on en déduit et celles
'
du tableau précédent sont :
et que l'on désigne par y le poids d'eau la masse, l'équation (2) devient dx (3)
saturée,
481
o,00003 o,00003 0,00002 0,00000 0,00002 0,00001 0,00002
pour t = 162"
± 0,00002
44
x que renferme
dy
- -di =
Le tableau suivant fait connaître les valeurs de M et de N, pour les températures comprises entre 162° et 4%10, limites que l'on franchit rarement dans les applications. TABLEAU A.
N
132 110 84 2.0
52
l'erreur relative que comporte la formule (Li) n'atteint ainsi que 1/5o au plus. Le coefficient N variant très-lentement avec la température pourra être considéré comme constant et égal à o,0015,
et l'erreur commise sera d'autant plus petite que y sera
t
M
t
0,0015
0,0014
0,0016
162 à 158 156 à 132
0,0015
162 à 116 114 à 102
0,0017
130 à 112
0,0016
100 à
60
00011
110 à
86
0,0017
51 à
44
0,0019
84 à
72
0,0020
50
0,0021
70 à 52 à
0,0022
46 à
44
lui-même petit. On voit ainsi que le terme en Ny ne pourra degrés.
degrés.
avoir d'influence sur la valeur dey que si y atteint, /16, ce qui suppose déjà une détente considérable: En ayant égard à ce qui précède, l'équation (3) devient (5)
46
li est évident que pour les valeurs de t comprises danse tableau ou pour les pressions correspondantes de la vapeur
dy dt
0,0015y ±
23,3-0,0485t
.-_-_-
'100(30
et en appelant to la température correspondant à l'instant où la détente commence et pour lequel y est nul, on trouve en intégrant, e étant la base du système de logarithmes népériens