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( 66 Mais si la direction des vents devient oblique à celle, de la digue, l'action des vagues se décompose en deux autres , dont l'une produit le mouvement oscillatoire.. dont nous venons de parler , et l'autre le mouvement progressif du galet, parallèlement à sa direction primitive. 11 avance donc , dans cette supposition , en même temps qu'il se replie sur lui-même , et cet alongement augmente jusqu'à ce que la direction des vagues redevenant perpendiculaire à celle de la digue , il se forme un nouveau .crochet. Ainsi les digues de galet, semblables à celles que nous considérons ici , doivent être composées de parties dirigées en différens sens, et dont
la longueur est proportionnée à la durée de certains
vents : en général , elles représentent assez exactement un tronc principal d'où -partent différens rameaux qui ont eux-mêmes des rameaux secondaires dont l'extrémité est toujours tournée. vers la terre. (
5 ) Quoiqu'on ait abusé quelquefois de l'application
du calcul à des objets purement physiques. et qu'on ait été conduit à des résultats contraires à ceux de l'expérience , il ne faut pas pour cela rejeter les secours qu'on peut en tirer pour l'explication de certains phénomènes. Lorsque les résultats calculés ne sont point d'accord avec les résultats observés , ce n'est point du calcul que vient l'erreur , mais de la fausseté des hypothèses qui lui ont servi de base. Il est évident que nous pourrions y soumettre tous les effets de la nature , si nous connaissions les lois suivant lesquelles elle agit. Il y a plus nous .ne devons espérer de parvenir à une exactitude rigoureuse, qu'en calculant ces mêmes effets , dans les cas où les lois suivant lesquelles ils s'opèrent sont assez simples pour ne point échapper à notre intelligence. Ces
cas sont rares. à la vérité , mais la formation des attérissemens semblables à ceux dont iI est question , en est un que nous croyons utile d'examiner. Représentons par MFHN, fig. i. , 1e profil
d'une digue ou jetée élevée sur le rivage d'une mer sujette au flux et au reflux , et derrière laquelle les eaux puissent pénétrer. L'agitation des vagues empêçhera le dépôt des molécules terreuses dont on suppose
(
67 )
que les eaux K D qui la baignent extérieurement à
chaque marée sont chargées, tandis que ce dépôt aura lieu derrière elle, parce qu'elle garantit les eaux intérieures A L de. la même agitation. Supposons , pour simplifier la question., que les eaux montent constamment au même niveau C V, la hauteur K N restera constante , mais 1a hauteur A P diminuera de plus en phis par l'exhaussement progressif du dépôt B P. En supposant de plus que les eaux soient toujours également chargées, il est clair que le dépôt qui aura lieu
à chaque marée sera proportionnel à la profondeur de l'eau au derrière de la digue à la.marée correspondante. Faisons K N = AB =-.2. a , l'épaisseur du premier dépôt
lorsque la hauteur defeau est a la profondeur de Veau x , après un nombre de dépôts = y. Cela posé,, la hauteur de l'eau qui montera derrière la digue à la seconde marée aura pour expression ( a et l'épaisseur du dépôt qui suivra cette marée sera evidemment le quatrième terme de cette proportion
as
)
(a
Donc le dépôt total --, --
a
)
(a
2 a z, _.--: z z,
__?,
F.--
a
(
a
De même on aura pour la hauteur de la troisième marée
(2. a z-- zz) a
a
--t--
61
a aa' a
a
Le dépôt qu'elle laissera sera .= (a 2a
total
(a
a'
Le dépôt a z'
z3
Z,
Enfin la hauteur de la quatrième marée a
3a' H- 3 a e--Z3
z_-_
(a
En général la hauteur de l'eau derrière la digue après un
nombre y de dépôts sera exprimée-par (a aY
aurons l'équation
z) a Y--'
et nous
x , d'où l'on tireraIanvairetir
de l'une quelconque des trois indéterminées z, y ,
E2