Cette page est protégée. Merci de vous identifier avant de transcrire ou de vous créer préalablement un identifiant.
410
DOUBLE hirnAcrioN DE LA LUMIÈRE
DANS LES CRISTAUX DIAPHANES.
.411
qui fait rejaillir la lumière à la surface -des
qu'elle détruit. Or, on sait que dans ce cas, le principe de la moindre action subsiste toujours. A l'égard d'un rayon lumineux, soit ordinaire , soit extraordinaire , réfléchi par la surface extérieure d'un corps , ce principe se réduit à ce que la lumière parvient d'un Point à un autre, par le chemin le plus court de tous ceux qui rencontrent la surface. En effet, la vitesse de la lumière ,réfléchie est la même que celle de la lumière directe ; et l'on peut établir en principe général , que lorsqu'un rayon lumineux, après avoir éprouvé l'action de tant de forces que l'on voudra, revient dans le vide , il y reprend sa vitesse primitive. La condition du chemin le plus court donne l'égalité des angles de réflexion et d'incidence, dans un plan perpendiculaire à la surface, ainsi que Ptolémée l'avait déjà remarqué. C'est la loi générale de la réflexion à la surface extérieure' des corps. Mais lorsque la lumière, en entrant dans un cristal , s'est divisée en rayons ordinaire et extraordinaire, une partie de ces rayons est réfléchie par la surface intérieure à leur sortie 'du cristal. En .se réfléchissant, chaque rayon, soit ordinaire ; soit extraordinaire , se divise en deux autres ; en sorte qu'un rayon solaire, en pénétrant dans le cristal, forme par sa réflexion partielle, à la surface de sortie, quatre
tue aux corps en sens contraire , la vitesse
la direction. Supposons d'abord les surfaces d'entrée et de sortie, que nous nommerons première et seconde face , parallèles ; donnons au cristal
tions principales sont perpendiculaires entre elles , alors le rayon o'rdinaire sera rompu extraordinairement en passant dans le second cris[al , et le rayon extraordinaire sera rompu ordinairement. Dans les positions intermédiaires, chaque .rayon se partagera en deux autres à Son. entrée dans le second cristal.. Concevons maintenant que l'on présente Un
rayon rompu ordinairement par un premier
cristal, perpendiculairement à un second cristal coupé par un plan perpendiculaire à son axe; il est clair qu'une inclinaison infiniment petite
de l'axe sur la face d'incidence, suffit pour changer ce rayon en rayon extraordinaire. Or , cette inclinaison ne peut qu'altérer infiniment peu l'action du cristal , et par con-
% sé'quentla vitesse du- rayon dans son intérieur;
cette vitesse est donc alors celle dit rayon
extraordinaire, et par conséquent elle est égalé à ; ce qui revient au résultat d'I-Iuyghens.;
car on sait que la vitesse de la lumière dans les milieux diaphanes ordinaires , exprime le rapport des sinus d'incidence et de réfraction,
.sa vitesse dans le vide étant prise pour unité. Le principe de la moindre action peut Servir encore à déterminer les lois de la réflexion de la lumière ; car quoique la nature de la force corps soit inconnue, cependant on peut la considérer comme une force répulsive qui rend en sens contraire à la lumière la vitesse qu'elle lui fait perdre, de même que l'élasticité resti-
faisceaux distincts dont nous allons déterminer