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DE .L'ÉLASTICITÉ.
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PRINCIPES DE LA THÉORIE MATHÉMATIQUE
nous jusqu'à ce jour. Mais si l'on ne nous autorise pas à invoquer les liquides parfaits, nous pourrons citer sur la limite de l'état solide et de l'état liquide des corps nombreux, tels que la gélatine, le caoutchouc, les gelées diverses, pour devient très-faible (car nous les lesquels le coefficient très-fortement sous l'action de trèsvoyons se déformer faibles forces, sans que la limite d'élasticité soit dépassée), tandis que le coefficient reste considérable. Nous pourrons avec des gelées suffisamment étendues d'eau réduire autant que nous le voudrons la valeur de p., tandis que «X conservera la valeur correspondant à la compressibilité cubique de l'eau. De même, pour le caoutchouc, nous pouvons, en faisant varier la température de 00 à 1000, faire varier dans de très-fortes proportions la valeur de y. qui mesure la souplesse de la matière, tandis que la résistance à la compression cubique n'éprouve pas des modifications de même importance. Nous croyons donc certain, ainsi que Lamé l'a annoncé,
que la valeur de - n'est pas constante dans tous les milieux élastiques. Si ce fait n'est pas encore bien démontré expérimentalement, il nous semble qu'on doit l'attribuer au petit nombre des corps solides sur lesquels ont été faites des recherches expérimentales à ce sujet, et surtout à la difficulté que présente la détermination précise du coefficient ), pour les solides. Lamé termine ses leçons sur l'élasticité par quelques réflexions sur la constitution intérieure des corps solides; on nous pardonnera de suivre son exemple et d'appeler l'attention sur une théorie qui a été émise par un de nos plus illustres chimistes. Dans une leçon sur l'affinité, M. H. Sainte-Claire-Deville a cherché à montrer que la force que l'on appelle la cohésion est « une pure fiction mathématique et qu'il ne faut y voir que la résistance de la fibre, élément primordial du
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corps solide. « Un carton épais, dit-il, est l'image fidèle d'un corps solide amorphe, et ses fibrilles enchevêtrées dans tous les sens doivent leur cohésion à- leur enchevêtrement même. » Cette image fort simple a l'avantage de ramener les questions de résistance élastique des solides à des questions de texture, si je puis ainsi m'exprimer. J'indiquerai quelques faits gui nie paraissent venir à l'appui de la conception de M. H. Sainte-Claire-Deville et montrer qu'elle peut présenter un véritable intérêt pour l'ingénieur.
La texture fibreuse est apparente dans la plupart des corps où la cohésion est le plus développée. En outre des matières diverses du règne végétal et du règne animal que l'industrie recherche pour cette qualité physique, nous pouvons citer les métaux comme présentant souvent la texture fibreuse ou soyeuse à un degré remarquable. On sait que dans l'affinage du cuivre, c'est le caractère de la cassure, à savoir la finesse des fibres que donne la rupture par arrachement, qui sert à reconnaître l'instant précis de la plus
grande pureté. L'argent chimiquement pur présente le même caractère ; il donne par arrachement une cassure soyeuse très-belle. On peut encore citer le fer très-pur non
aciéreux, et particulièrement celui qui a' été étiré ou laminé ; j'ajouterai que la fibre très-fine et brillante qui caractérise le fer pur, se distingue parfaitement du nerf noir et grossier qui caractérise dans les mêmes conditions le fer non complètement purgé des scories du puddlage. Ces fibres fines ou soies que la rupture par arrachement met en évidence dans les métaux purs peuvent très-bien être comparées, au point de vue des dimensions, à celles qui consti-
tuent le papier. En effet, d'après les recherches d'Aimé Girard, ces dernières ont en général o",5 à o,5 de longueur et un diamètre inférieur à 1/5o" de la longueur, c'est-à-dire de guenilles millièmes de millimètre (*): (*) Voyez les Comptes rendus de l'Académie du 15 mars 1875.
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