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DANS DES SUBSTANCES CRISTALLISÉES.
EXPLICATION DES PHÉNOMÈNES OPTIQUES ANOMAUX
changements souvent plus considérables que ceux qui devraient avoir lieu s'il n'y avait qu'une simple variation dans l'arrangement interne des particules. Les différentes particules qui se groupent ensemble, ayant des formes très-voisines, laissent des vides entre elles, mais des vides très-petits et qui ne peuvent faire varier la densité que de quantités très-petites. Or c'est ce qui n'a pas toujours lieu, La densité de l'acide titanique cristallin peut varier de 5,7 à4,16, c'est-à-dire de plus de 1/1 o de sa valeur. Bien plus, ce sont les variétés les plus symétriques qui sont en même temps les plus denses, tandis que le contraire devrait se produire. Il faut donc nécessairement admettre que le phénomène est plus complexe encore que nous ne l'avons supposé ; que la variation dans l'arrangement des particules est accompagnée d'un autre phénomène inconnu, mais qui ne peut être qu'une variation dans la particule elle-même, On devait s'attendre d'ailleurs à rencontrer un fait semblable, car il se présente dans les mélanges de corps isomorphes. En voici des exemples Aragonite. Ca00O2. Densité 2,93 à. 2,47 Moyenne =5,56 à 3,625. Whitérite. Ba0CO2. Id. 4.2 à 4.5 Alstonite.. Ba0CO2 Ca0Co2. Densité 3 70 à 3.71. Calcite. . Ca0C0'. . Densité 2.70 à 2.73 2 2.73 ± 3.88 5.83 à 5.88 3. Sidérose. Fe00O2. . Id. Mésitine. 2.Ca00O2 Fe000'. Densité 3.53..
Puisque les phénomènes relatifs à la densité nous montrent que les réseaux différents ne peuvent se combiner dans les cristaux à forme-limite qu'en subissant certaines altérations, les propriétés optiques de l'assemblage ne seront pas celles que l'on observerait, si les réseaux se com binaient sans s'altérer. Comme cette conséquence est fort intéressante, j'ai cru nécessaire de la vérifier aussi rigoureusement que possible. J'ai, dans ce but, tiré de la théorie générale de la double réfraction des formules permettant de calculer les propriétés optiques que montreraient 115
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cristaux, s'ils étaient formés par une combinaison intime, sans altération mutuelle, d'un certain nombre de réseaux. On pourra voir, dans une note placée à la fin de ce mémoire, la manière dont ces formules peuvent être obtenues. Il serait curieux de les appliquer aux mélanges de corps
malheureusement les données rigoureuses sur les constantes optiques des corps cristallisés ne sont pas assez nombreuses pour permettre une semblable application. Mais on déduit aisément de ces formules qu'un isomorphes ;
même réseau à forme-limite ne peut donner, par une simple
combinaison sans altération, tantôt des cristaux optiquement positifs, tantôt des cristaux optiquement négatifs. C'est cependant le cas qui se présente pour l'apophyllite et la chlorite.
faut remarquer au reste que ces altérations qui accompagnent nécessairement la présence, dans un même cristal, de matériaux non absolument identiques, ne sont 11
qu'un phénomène secondaire, et en quelque sorte de l'ordre des perturbations. Nous voyons en effet que, dans les mé-
langes isomorphes, la moyenne de la densité des corps composants donne une première valeur, très-approchée, de
la densité 'du mélange. Il en est de même pour les propriétés optiques. Celles du mélange peuvent se déduire à peu près de celles des réseaux composants. Lorsqu'un même
réseau donne tantôt des assemblages positifs, tantôt des assemblages négatifs, c'est que les trois axes d'élasticité optique propres au réseau sont très-près d'être égaux, et que des variations même très-faibles peuvent ainsi changer considérablement l'ordre de leurs grandeurs respectives. L'assemblage intérieur si complexe des cristaux à formelimite paraît fort peu stable. L'action de la chaleur le modifie profondément dans un très-grand nombre de cas, tantôt d'une manière permanente, tantôt d'une manière seulement temporaire. C'est sans doute parce qu'elle exerce des actions de ce genre, qu'elle est capable de pro-