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COMBUSTION DES MÉLANGES GAZEUX.
s'est diffusée vers la partie centrale du tube et a échappé ainsi à l'action refroidissante des parois. Dans les conditions normales de la propagation, c'est-à-dire quand le mélange
gazeux est en repos, la zone contiguë aux parois du tube est formée, en avant de la flamme et immédiatement derrière, de mélange gazeux combustible, un peu plus loin d'un mélange de gaz combustible et de gaz brûlés, enfin, à une certaine distance en arrière, exclusivement de gaz brûlés. Supposons maintenant le gaz animé d'un mouvement de
translation de sens opposé à celui de propagation de la flamme. Celle-ci, qui n'occupe que la partie centrale du tube et ne touche pas les parois du tube, va se déplacer avec une vitesse supérieure à celle du gaz contenu dans la zone froide; elle arrivera en face des points où cette zone froide est formée exclusivement de gaz brûlés et la dépassera bientôt. A partir de ce moment la zone froide entourant le mélange gazeux combustible en avant de la flamme
qui auparavant ne renfermait que du gaz combustible, renfermera des gaz brûlés qui se mêleront presque immédiatement au gaz combustible de la partie centrale et en altéreront la composition. Il pourra arriver que le mélange
ainsi altéré devienne incombustible, et que la flamme s'éteigne. Ce résultat sera d'autant plus facilement atteint que Je mélange gazeux sera plus rapproché de sa limite de combustibilité, et que le rapport de la zone annulaire froide à la section totale du tube est plus grand. Ce rapport augmente en raison inverse du diamètre du tube et de la vitesse normale de la propagation de la flamme. Si nous supposons au contraire le mouvement de translation du gaz de même sens que celui de la propagation de la flamme, la zone froide en avant de la flamme ne sera pas modifiée, et par suite la composition du mélange combustible ne sera pas altérée. La modification de la zone froide aura lieu derrière la flamme, c'est-à-dire qu'il pas-
VITESSE DE PROPAGATION.
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sera en arrière de celle-ci une plus grande quantité de mélange combustible non encore brûlé ; ce mélange brû-
lera bientôt en se diffusant au milieu des gaz chauds déjà brûlés. Tout ce qui précède se rapporte à la propagation de la flamme dans un tube. La propagation dans une niasse gazeuze indéfinie donne lieu à quelques remarques intéressantes. INFLUENCE DU VOLUME DE LA SOURCE DE CHALEUR.
Supposons que l'inflammation soit portée au sein d'une masse explosive indéfinie par une sphère dont la température est supérieure à celle d'inflammation du mélange gazeux.
Considérons d'abord le cas où le rayon de la sphère est très petit. Avant que les molécules en contact avec la sphère
arrivent à la température d'inflammation, les molécules gazeuses prennent sur une certaine épaisseur des températures qui vont graduellement en décroissant à mesure qu'on s'éloigne de la sphère chaude. Il faut donc que celleci soit capable de communiquer une certaine quantité de chaleur au gaz environnant avant que la combustion prenne naissance, et cela sans que sa température s'abaisse au-dessous de celle d'inflammation du gaz. La quantité de chaleur communiquée par la sphère au gaz ambiant dans un temps donné est proportionnelle au carré du rayon de
cette sphère, d'autre part la quantité totale de chaleur qu'elle possède est proportionnelle au cube de ce même rayon. On voit donc que le rapport de ces deux quantités dont dépend la propagation de la combustion croît proportionnellement au rayon de la sphère. Le volume minimum nécessaire sera d'ailleurs d'autant plus petit que la température sera plus élevée. L'observation confirme ce résultat et montre que l'étincelle électrique qui a une température très élevée, mais