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MÉTHODE DE CONGÉLATION DE M. POETSCH
POUR LE PONÇAGE DES PUITS DE MINES.
de sa Mécanique chimique, les chiffres suivants pour les chaleurs spécifiques des dissolutions de chlorure de magnésium.
respondante de 00 il suffira de faire la correction donnée par la formule a.
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10 H202 Mi,r2C12
95,4
»
15 11202 25 H2O1 50E-202 100 11202 200 11202 0,6824 0,7716
0,8607 j 0,9245 ; 0,9581 Entre 18. et 23. 22° 52° 0,9594 0,8665 (0,9235
La valeur de C comprise entre 0,7716 et 0,8607 peut être prise égale à 0,79. Ces chaleurs spécifiques sont prises
entre 18° et 52°. Nous admettrons, n'ayant pas d'expériences spéciales, qu'elles ne subissent pas de grandes variations aux basses températures où la solution est employée. Dans ces conditions on trouve
C0,'79 = x 4'04>< 0,002 =11,80, soit 12 mètres. p
3,14>< 0,015 x
En partant du chiffre 0,23 on trouve
C7c-r1
=28 mètres.
n'e'r
La question reste donc très indécise ; il importerait d'avoir des expériences pour la préciser davantage. Quoi qu'il en soit, en raison des avantages considérables qu'il y a à avoir une surépaisseur de la masse con-
gelée vers le bas, il faudra toujours s'arranger de manière à être dans ce cas en agissant sur C ou sur H si la hauteur h du niveau est trop grande. Il est facile de voir, en effet, que si la surépaisseur est au pied du tube on sera sûr, lorsque la congélation aura atteint au sommet une épaisseur suffisante, que la masse sera au moins aussi considérable au pied, et l'on pourra commencer le fonçage en toute sécurité ; sinon, on n'aura plus aucune
donnée précise et l'on sera obligé d'attendre un temps indéterminé, mais assez long pour qu'on soit sûr de la prise au. pied des tubes.
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On peut admettre que la propagation du refroidissement se fait symétriquement dans toutes les directions autour d'un tube considéré isolément, abstraction faite des dissymétries produites par un changement trop considérable dans la conductibilité du terrain en certains points. Il en résulte que les sections de la surface qui limite la zone déjà congelée, à un moment donné, par les différents plans horizontaux, seront circulaires ; d'ail-
leurs, la solution arrivant plus froide au pied du tube, le refroidissement y sera plus rapide qu'à la partie supérieure, en sorte qu'à un instant déterminé, les rayons des sections de la zone congelée iront en décroissant depuis le bas du tube jusqu'en haut, et cette zone figurera,
en gros, un tronc de cône. (En réalité, comme on le verra plus loin, la méridienne de la surface, au lieu d'être une droite, est une courbe logarithmique.) Si donc nous considérons simultanément deux tubes voisins, il arri-
vera, au bout d'un certain temps, que les sections des deux zones congelées par le plan de base commun viendront au contact, au milieu A de la droite qui joint leurs centres (fig. 10). La congélation continuant son progrès dans le plan, la section des deux zones, au lieu d'être un système de deux cercles, sera constituée par deux segments ayant pour corde comniune la droite MN perpendiculaire à la ligne des centres des tubes. (En réalité la courbe est une lemniscate.) Dans le plan infiniment voisin du plan de base, le contact se fera un peu après, puis viendra le contact dans le
plan suivant, et ainsi de suite, jusqu'à ce qu'il se soit
Je supposerai donc, dans tout ce qui va suivre, que l'on est dans ce cas ; c'est-à-dire que 01 est > 02. Il ne
produit sur toute la hauteur des tubes et du terrain aquifère. Les zones congelées, ainsi soudées l'une à l'autre, constitueront alors une niasse unique, et si l'on étend à
sera jamais question que de 0, ; pour avoir la valeur cor-
tous les tubes qui entourent comme d'une ceinture le