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DES LOCOMOTIVES COMPOUND.
ÉTUDE THÉORIQUE ET PRATIQUE.
par l'intersection de chaque parabole avec la courbe des densités en fonction des températures. En construisant la courbe des valeurs de y et en prenant la surface comprise entre cette courbe et les axes, on trouve que la quantité totale de vapeur admise est de 0kg,1362661.
comme nous l'avons expliqué au paragraphe 5. Soient w
la section de la lumière, w la vitesse de la vapeur, àV l'espace engendré par le piston pendant le temps A T,on
a: wwA7-=AV;
d'où
= _1 A.V
Comme on l'a vu plus haut, ce résultat est exact à 2 grammes près.
La densité de la vapeur à la fin de l'admission est de 2,022 et la pression 3"g,72.
7. Période d'échappement des cylindres à basse pression.
L'échappement des cylindres à basse pression est un peu plus compliqué que celui des cylindres à haute pression. Tandis que, dans ces derniers, la vapeur passe simplement dans le réservoir intermédiaire, dans les premiers la vapeur passe dans le tuyau d'échappement et, de là, dans la cheminée et dans l'atmosphère. Cela produit plusieurs modifications successives de l'état de la vapeur. La pression dans le tuyau d'échappement est variable ; elle peut se calculer approximativement si on connaît la
quantité de vapeur qui sort du cylindre et celle qui est évacuée dans l'atmosphère.
Nous nous bornerons à étudier en détail ce qui se passe à la fin de l'échappement, au moment où commence à se produire la compression anticipée.
Pendant la plus grande partie de la course de retour du piston, la pression reste sensiblement constante dans le cylindre et, par suite, la quantité de vapeur évacuée pendant un temps donné est égale à celle qui occupait le volume engendré par le piston pendant le même temps. Cette égalité, des poids entraîne l'égalité des volumes,
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I dV
o.)
d,
Cette équation permet de calculer la vitesse de la vapeur aux lumières des cylindres.
Lorsque la pression reste constante dans chacun des cylindres, elle l'est également dans le tuyau d'échappe-
ment. Dès lors, la quantité de vapeur qui passe dans l'atmosphère est égale à la somme des quantités de vapeur
qui sortent des deux cylindres. Si y', te' sont la densité dans le tuyau d'échappement, la section d'échappement, et la vitesse de la vapeur dans cette section, dV et dV', les variations des volumes des cylindres pendant le temps dT, on a 211' d T. = (dV
dV'),
Ou :
(dV (17. +
).
D'ailleurs, les manivelles étant calées à 900 l'une de l'autre, on a (la vitesse étant de trois tours par seconde, da LI: 0 LL
=
17)
dV
dr d\r/
=-_ 3 zaC sin a,
= 3 7,QC cos a.
L'équation (7) permet de calculer w et l'équation (8) y' et w' par approximations successives. A cet effet, on tire w de l'équation (7); de w, on déduit p, t et y, en suppo-
sant que la pression dans le tuyau d'échappement est