Cette page est protégée. Merci de vous identifier avant de transcrire ou de vous créer préalablement un identifiant.
436 THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA MACHINE A VAPEUR
THÉORIE MATHÉMATIQUE DE LA MACHINE A VAPEUR 437
.tux trois équations snivantes CHAPITRE IV.
dV, d'Y dt = de'
(I)
Théorie des enveloppes de vapeur. K
XXI. Effet des enveloppes de vapeur quand le absorbant est constant.
pouvoir
Le rôle exact des enveloppes de
vapeur n'a jamais été expliqué jusqu'ici d'une façon satisfaisante. L'expérience montre qu'on dépense dans les enveloppes une certaine quantité de vapeur mesurée par lès condensations qui s'y produisent, mais qu'on diminue d'une quantité notablement supérieure à cette dépense les pertes de chaleur sur les sparois intérieures des cylindres. A considérer de près ce phénomène, on s'aperçoit qu'il soulève un dès problèmes les plus curieux de la thermo-
dV dx dV
dx
= h (0
quels que soient x et t; V), pour x = X, quel que soit t;
o, pour n = o, quel que soit t.
L'intégrale est une fonction périodique et, comme la période 11 est toujours petite, la chaleur ne pénètre qu'a une faible profondeur à partir de laquelle la température Vo est constante.
Source
dynamique. Comment peut-il se faire qu'avec une dépense de chaleur donnée on obtienne un gain. de chaleur supérieur à cette dépense? Cela paraît Contraire aux principes
fondamentaux de la théorie .mécanique de la Chaleur. notamment à celui de l'équivalence. Il est nécessaire. pour expliquer ce paradoxe, d'établir d'une manière précise comment fonctionnent véritablement les enveloppes de vapeur. Nous démontrerons tout d'abord que, si le pouvoir absorbant de la surface intérieure des parois était constant pendant chaque révolution, les enveloppes de vapeur ne
produiraient aucune économie, mais, au contraire, une dépeiise supplémentaire de Chaleur. Supposons donc le pouvoir absorbant h constant et con-
sidérons une paroi de cylindre exposée par sa face intérieure à la vapeur- évoluant. S'il n'y a pas de flux sur la
face extérieure, la loi de la propagation de la chaleur sera représentée par une fonction V qui doit satisfaire
no. 4.
Supposons maintenant que la face extérieure soit en contact avec une source chaude à température constante Tc,. La loi de propagation de la chaleur sera toujours
représentée par une fonction périodique et, si la période est petite, les oscillations de température s'éteindront à une certaine' profondeur à partir de laquelle la température Wo ne variera: plus avec le temps (fig. 4). Comme,