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CONSTRUCTION DE LA GALERIE SOUTERRAINE
Deuxième condition d'équilibre.
DES MINES DE GARDANNE A LA MER
Soit ADCF (fig. 24) une portion de voûte Q poussée à la clef; P,
pression de l'eau sur cette portion. La résultante R est OS que j'applique en î et que je décompose en deux, l'une N normale au joint, l'autre T pa-
rallèlement au joint, en grandeur et direction. 11 faut que la pression pat unité de surface sur les arêtes
les plus rapprochées de
la
courbe des pressions ne dépasse nulle part le coefficient pratique de résistance R. On voit que la courbe indique les points faibles ; chaque fois 1
qu'on aura a <-3, il y aura tendance à l'ouverture de la voûte de
on a R1R2R3.
Cette méthode est très juste. La méthode de Méry est très ingénieuse
mais ellt présente des lacunes, car elle prouvera simplement la possibilité d'équilibre du barrage. En effet, on a tracé la courbe par tâtonnement en prenant trois points au hasard, et, si ces points satisfont, la stabilité sera assurée ; mais, si la poussée ne passe pas
par y, la courbe de pression qui se produira pourra être modifiée.
l'autre côté. Donc, en faisant varier le rayon de courbure de la voûte et son épaisseur, on arrivera par les lois de Méry à la plus
Pour combler ces lacunes, nous nous sommes servis de la méthode d'Alfred
grande légèreté avec une résistance suffisante. On augmentera ou
Durancl-Claye.
on diminuera l'épaisseur des différents joints jusqu'à ce qu'au joint le plus fatigué on ait réalisé une pression par unité de sur-
Mémorial du Génie (1875),
face voisine de la limite admise 11, et on augmentera ou on dimi-
civil, 1875).
nuera le rayon de courbure du barrage jusqu'à ce que -N < f étant le coefficient de frottement de pierre sur pierre (en tenant compte au besoin de l'adhérence du ciment). Dans l'application de cette méthode on connaît
+ P2 + P3
P
(fig. 23)-
Pour avoir la position de P, on prend les moments par rapport à CF ; on a: P3Y3 P2Y2 PY = PIYI et Y
P4Y1
P3Y.
P2 ± P3
P et Q se coupent en 0 (fig. 24); la pression totale doit passer par ô et par 0, c'est donc Oô en direction et, comme P est connu,. on le porte en 0 Z, et SZ est la poussée, OS la pression totale 11.
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On compose R avec P2, et ainsi de suite pour tous les joints; la dernière résultante R doit passer par « milieu de 1. Les directions des différentes résultantes R, Ri sur les joints peuvent être données par le théorème de Varignan, ou polygone funiculaire, en prenant Q horizontale et PiP2P3 sur verticales (fig. 25) ; à la suite,
Fia. 25.
11 y a aussi la méthode de M. Peaucellier, parue dans le
Méthode Durand-Claye.
celle de M. C.aubert (E. C. P.) (Génie
Une portion de voûte étant don-
née à partir du joint à la clef, il s'agit de déterminer par rapport aux joints extrêmes toutes les pressions compatibles avec et avec une résistance convenable imposée aux maté-
fi réaquuxi.libre
On admettra que la deuxième condition d'équilibre est satisfaite, et on vérifiera les première et troisième conditions. Première condition relative à l'équilibre proprement dit. Soit
Med la portion de voûte dont le poids-surcharge P est sup-
posé connu, ainsi que Q. Poussées à la clef compatibles avec l'équilibre de la voûte. Ce sont toutes celles qui, composées avec P, donnent des pressions -
totales dont le point d'application est à l'intérieur du joint Cd. Pour les avoir, nous allons supvoser (fig. 26) que la poussée à la clef parcourt tout le joint Codo, tandis que la pression totale passe toujours par le joint ô, et nous ferons ensuite varier ô à son tour. Prenons d'abord doô, et portons la valeur connue de P en As.