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OBSERVATIONS SUR LES EXPÉRIENCES DE M. RATEAU
1° Le débit n'a présenté aucun phénomène de discontinuité, aucun maximum correspondant à celui du débit des gaz et de la vapeur ; 2° Il a toujours eu pour expression l'ordonnée d'une
CONCERNANT LE DÉBIT DE LA VAPEUR
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la valeur à celle des coefficients C et c de chaleur sous pression et température constantes, qui figurent dans l'équation transcendante adiabatique du débit. Il suffit d'exprimer que cette équation de forme :
parabole dont l'abscisse était p0 — pi : i — kp,*-l \Ji — pif
(27) I =='m.s/2g (p„ — pl );
(26)
coïncide en son maximum avec l'ellipse
3° Le paramètre m s'est montré constant pour chaque orifice, indépendant de la charge p x et de la perte de charge p 0 — p { . Sa valeur a été pour divers orifices : Orifice : En minces parois de 0,65 à 0,70 Conico-cylindrique de 9° convergent. . . 0,97 Conique de 9° demi-angle convergent.. 1,025 Conique de 13° demi-angle convergent.
— /arc 13°\ 2 1,373 ~~ Vsin 13°/
(28)
en égalant k 0 la dérivée des deux expressions en p et R. R, on a • (29)
rait pu le prévoir? Coefficient a. — Le coefficient a n'est autre chose que le demi-axe horizontal de l'ellipse des débits d'un orifice adiabatiquement convergent. C'est la valeur du rapport R=
— > pour laquelle ce débit atteint sa valeur Po maxima, qui est elle-même le demi-axe vertical de l'ellipse. Cette remarque permet d'en rattacher nettement —
(2 (* -rjy
Comme R = 1 (30)
Ces valeurs sont précisément celles qui m'ont servi à l'identification, des résultats de Hirn avec ma formule elliptique pour les gaz parfaits, également aussi à l'identification de mes résultats expérimentaux sur le débit de la vapeur, avec cette même formule elliptique. Pour les tuyères coniques, elles représentent le rapport de la surface sphérique au cercle qui lui sert de base, l'onde qui forme la section où se mesure le débit est donc sensiblement sphérique. Ajouterai-je qu'on au-
i=
et
R — -. m
p, on obtient en définitive : 2
(* - Y) _ ./. __ a \ Y mj Y " \
Si on se place alorsi dans dans les les conditions adiabatiques m = 1 et y ==
-ç— , on obtient la valeur de a en fone-
tion de y. a est donc une fonction des coefficients C et c do chaleur spécifique sous pression et sous volume constants de chaque fluide considéré. Les coefficients C et c varientconsidérablement pour les diA'ers gaz et les diverses vapeurs; J ajoute que très souvent même leur valeur est un peu discutée pour quelques-uns de ces corps. Il semble cependant que le rapport y et le coefficient a de notre formule sont sensiblement constants pour tous les fluides; connue l'indique le tableau.