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THÉORIE
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contre les courants de Foucault. Il est donc permis de dire que la variation de l'aimantation, dans leurs noyaux de fer doux, ne dégage pas de chaleur; ce résultat peut n'être qu'approché ; mais l'approximation est de même ordre que celle que nous .avons acceptée, au début de l'électrostatique, en attribuant un rendement parfait aux machines électriques. Les lois expérimentales de l'électricité, que nous avons cherché k interpréter, ne sont pas connues avec plus d'exactitude ; une seconde approxima- . tion exigerait probablement une nouvelle théorie. Nous pouvons donc accepter, comme suffisamment vérifié par l'expérience, le fait qu'il ne se dégage aucune chaleur dans le fer doux, où l'on fait varier l'aimantation induite. Les dégagements de chaleur seraient le fait des corps magnétiques imparfaitement doux, susceptibles d'hystérésis ; nous reviendrons sur ce phénomène en parlant du magnétisme permanent. 37. Saturation. — Nous avons admis, dans la recherche du minimum d'énergie potentielle, qu'au voisinage de ce minimum l'énergie était mesurée, dans chaque particule, par le carré d'Un vecteur (A, B, C). Mais, si l'aimantation devient intense, on s'éloigne du minimum, et la formule h$ (A2 + W -f- C'2 ) dx peut donner une approximation insuffisante. Si l'énergie prend une autre forme, le minimum ne correspond plus kla même distribution des vecteurs (A,B,C). Nous ne pouvons aborder le problème inextricable du minimum d'énergie potentielle, dans le< cas où l'énergie est représentée par une fonction de forme quelconque. Nous essaierons seulement de nous rendre compte sommairement des changements apportés à la distribution des vecteurs M par une modification de la formule de l'énergie. Quand l'énergie est représentée par K1 (A 2 -)- B 2 + C2 ) d-, nous avons vu que M/iV/« garde la même valeur tout
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le long d'un tube limité à des lignes de débit. Si (fig. 39) la valeur de h"- passe de h] k h\, avec li\ plus petit ■que h\, M.du> diminuera en passant de la zone 1 k la zone 2; k surface égale o?o>, M sep plus, grand dans la zone 1 que dans la zone 2. C'est un phénomène bien connu que, dans un circuit magnétique comprenant un fer doux entouré d'air, les lignes de force se resserreront k la traversée du fer doux (fig. 40).
FIG.
39.
Fie. 40.
Si, pour une cause quelconque, A 2 augmente dans le fer doux, la densité des lignes de force, c'est-k-dire la valeur de M, diminuera. Or, si l'énergie cesse d'être représentée par A 2 M 2 , mais prend une forme A 2M2 + K 2 M, l'effet produit sera analogue k celui d'une augmentation du coefficient A2 ; tout au moins on peut prévoir que les modifications ■de l'état d'équilibre auront lieu, pour les deux cas, dans le même sens. Tandis que l'augmentation de l'intensité des ■courants inducteurs fera croître le magnétisme induit, un -effet inverse pourra se produire, par suite de l'accroissement de l'énergie, plus rapide que /i 2 M 2 . L'effet sensible sera le même que si le magnétisme induit cessait d'être proportionnel k la force magnétique ; il commencera par