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BASES D'UNE THÉORIE MÉCANIQUE DE L'ÉLECTRICITÉ
BASES D'UNE THÉORIE MÉCANIQUE DE LELECTRICITÉ
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A part ces différences on peut étendre aux aimants
teur, debout sur ce plan, voit le courant circuler de gauche
permanents le mode de représentation déjà employé pour
à droite, tandis que l'observateur symétrique verrait le courant circuler de droite à gauche.
le magnétisme induit, au
moyen des courants particu-
laires d'Ampère. On retombe, par conséquent, sur les lois élémentaires de Coulomb et "de Laplace,
Représentons cette dyssymétrie par un vecteur u. ( ,j3, y), a
pourvu qu'on
dont la direction est perpendiculaire au plan du circuit
ne considère que des courants fermés en présence des
précédent, et dont la grandeur mesure l'importance de la
aimants. Rappelons que les lois de Coulomb, de Laplace
déformation en chaque point d'un corps. Soit M (A, B, Q\
et d'Ampère
au même point, le vecteur de débit d'électricité.
ne sont que des moyens de calculer les
forces exercées sur chaque partie du système ; il n'y a
L'énergie
potentielle du système, comme toute autre
pas de force réelle, exercée à distance, entre aimants et
fonction des coordonnées des points matériels, dépend,
courants. Nous n'avons pas à faire choix entre les
dans une mesure quelconque, des deux vecteurs M et
di-
verses formules qui ont été proposées, depuis Ampère, pour
exprimer les attractions entre
deux éléments de
courants. Toutes ces formules sont également justes, donnant toutes la même résultante, égale et
contraire aux
seules forces réelles, qui sont les résistances appliquées
Admettons qu'ils suffisent à représenter toute la déformation du corps, qui sera homogène si M et \>, sont nuls. L'énergie potentielle, étant minima ou l'état homogène, sera de la forme :
pour maintenir le système au repos. 39. Dyssymétrie magnétique.
—
/Aa -f- mB? + pC T -j-
Que représente, dans la
formule de l'énergie, 1 le vecteur ;j. de l'aimantation permanente ? l'expression
de T pour tout
corps
doué de la dyssymétrie magnétique. Cette dyssymétrie est celle d'un circuit circulaire parcouru par un courant dans un sens donné (fig. 41). Ce circuit n'est pas symétrique par rapport à un de ses diamètres, car la symétrie FIG.
41
.
donnerait un courant
de
,
sens inverse. Il n y a pas non plus symétrie par rapport au plan du courant, car un observaaucun terme dépendant de la situation réciproque des aimants permanents et des courants. Les termes en \j. reparaissent avec un coefficient dépendant de la situation réciproque des courants réels et iiclifs.
_j_
À«2
Il s'agit de montrer qu'elle ne peut pas être minima pour A = B = C = o, a, ,S,
Nous allons montrer que ce vecteur doit figurer dans
maxima pour
y n'étant pas
nuls ;
M (A,B/C)
c'est-à-dire
qu'elle change de valeur quand on remplace (A, B, C) par (- A, - B, - C) (fig. 42).
En çons
effet, remplaà
la
fois (A,
B, C) par ( —; A, — B, — C), et (a, jï, y) par (— a, —3, — y). Le système (M,
y.)
est
-'io. fc>.
I
superposablo au système ( — M,
—
.), et, comme le corps est
IJ
homogène,