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EXPÉRIENCES SUR LES POUSSIÈRES DE HOUILLE
sondes de pression ou papillons, les courbes de variation de pression sont placées de façon à avoir la même origine de temps que la courbe de parcours de flamme. Une échelle auxiliaire d'ordonnées mesure la pression atteinte aux divers instants. C'est en quelque sorte une représentation à trois variables, suivant trois axes perpendiculaires. La distance à l'origine et le temps sont représentés suivant deux axes du plan du tableau et la pression suivant un axe perpendiculaire ; on rabat les courbes d'intersection de la surface des pressions par les plans verticaux correspondant à divers points de la galerie. L'examen de ces courbes dans le cas d'une explosion en galerie libre met de suite en évidence les faits suivants : aux différents points de la galerie, la pression reste égale à la pression atmosphérique jusqu'au passage d'une onde qui l'amène brusquement à une valeur finie et égale à environ 0 tg ,100 à 0 tg ,300 par centimètre carré. Cette onde brusque est une onde de choc dont nous étudierons plus loin les propriétés. A la suite de cette onde la pression se maintient aux environs de 0 k -,150, puis s'accroît progressivement et lentement ; ensuite, après un intervalle de temps variable suivant le lieu de prise de pression, mais toujours approximativement le même pour le même point de la galerie, il se produit une dépression relative dont la grandeur est du même ordre que celle de l'accroissement de pression initial. Le lieu des points où cette dépression commence à se faire sentir est à peu près une droite symétrique du lieu des points représentant les instants de passage de l'onde de choc initiale. Ces deux lignes se coupent à hauteur de l'extrémité de la galerie. La conclusion est donc parfaitement nette ; la dépression est l'onde dilatée engendrée par réflexion de l'onde condensée initiale sur l'orifice libre. Enfin, la ligne qui représente le parcours de l'onde
ET SUR LES MOYENS DE COMBATTRE LEURS DANGERS
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dilatée réfléchie passe par la région du jarret de la courbe de parcours de flamme. Les hypothèses faites sont cette fois complètement vérifiées ; cette onde dilatée et les ondes de même nature, qui doivent la suivre, ont pour effet d'aspirer, en quelque sorte, l'atmosphère de la galerie vers l'orifice libre, et d'accroître ainsi le mouvement d'entraînement du milieu poussiéreux dans lequel progresse la flamme. De ce fait, les remous sont plus importants et la flamme progresse plus vite dans le nuage. Donc la vitesse absolue de propagation, celle que l'on constate expérimentalement,, est accrue pour le double motif d'une augmentation de la vitesse d'entraînement du milieu poussiéreux et de la vitesse relative de propagation dans ce milieu. L'accroissement de la vitesse de combustion tend nécessairement à élever davantage la pression ; les mouvements de détente vers l'orifice sont par suite plus rapides et la plus grande intensité des remous tend à accroître la vitesse de combustion. On comprend ainsi l'allure progressive du phénomène, à laquelle la présence de l'orifice libre n'est certes pas complètement étrangère. Dans le cas d'un gisement assez favorable à la propagation, par exemple pour l'essai 487 dont le diagramme est reproduit ci-dessous, la progression est assez rapide pour que la pression au passage de la flamme,- qui n'est que de 0 kg ,400 à 85 mètres de l'origine, dépasse 5 kilogrammes à 205 mètres. Mais alors survient un phénomène secondaire sur lequel il convient de donner quelques mots d'explication pour que les diagrammes soient compréhensibles. Lorsque, dans «ne partie du tube cylindrique qui constitue la galerie d'essais, on crée, par la combustion du mélange poussiéreux, une augmentation de pression, il y a nécessairement propagation d'ondes comprimées, d'une part vers l'orifice où la pression est nécessairement plus faible, mais aussi